Cтраница 1
Колебания упругой пластинки, зажатой в тисках, имеют тем более высокую частоту, чем короче свободный ( колеблющийся) кусок пластинки. Когда частота колебаний делается выше 17 - 20 гц, мы начинаем слышать колебания пластинки. Выше ( § 4) мы убедились в том, что и звучащий камертон тоже колеблется. Вообще человеческое ухо слышит звук, когда па слуховой аппарат уха действуют механические колебания с частотой не ниже 17 - 20 гц, но не выше 20 000 гц. [1]
Колебания упругой пластинки, зажатой в тисках, имеют тем более высокую частоту, чем короче свободный ( колеблющийся) кусок пластинки. Когда частота колебаний делается выше 16 Гц, мы начинаем с л ы-ш а т ь колебания пластинки. Выше ( § 4) мы убедились в том, что и звучащий камертон тоже колеблется. [2]
Колебания упругой пластинки, зажатой в тисках, имеют тем более высокую частоту, чем короче свободный ( колеблющийся) кусок пластинки. Когда частота колебаний делается выше 17 - 20 гц, мы начинаем слышать колебания пластинки. Выше ( § 4) мы убедились в том, что и звучащий камертон тоже колеблется. Вообще человеческое ухо слышит звук, когда на слуховой аппарат уха действуют механические колебания с частотой не ниже 17 - 20 гц, но не выше 20 000 гц. [3]
Колебания упругой пластинки, зажатой в тисках, имеют тем более высокую частоту, чем короче свободный ( колеблющийся) кусок пластинки. Когда частота колебаний делается выше 16 Гц, мы начинаем слышать колебания пластинки. Выше ( § 4) мы убедились в том, что и звучащий камертон тоже колеблется. [4]
Колебания упругой пластинки, зажатой в тисках, имеют тем более высокую частоту, чем короче свободный ( колеблющийся) кусок пластинки. Когда частота колебаний делается выше 17 - 20 циклов), мы начинаем слышать колебания пластинки. Выше ( § 4) мы убедились в том, что и звучащий камертон тоже колеблется. Вообще человеческое ухо с л ы-ш и т звук, когда на слуховой аппарат уха действуют механические колебания с частотой не ниже 17 - 20 циклов, но не выше 20 000 циклов. [5]
Определить колебания упругой пластинки ( только малые), одним концом укрепленной на твердой основе. Можно будет произвольно взять гипотезу упругости; поскольку решение от этого мало меняется, мы пользуемся той гипотезой, которая обычно применяется при исследовании кривизны упругой пластинки. [6]
Если уравнения ( 67) описывают колебания упругой пластинки или оболочки, то, как показано в статье [2], распределение ( 70) имеет место лишь в случае нагрузки, дельта-коррелированной в пространстве. [7]
Такое К просто связано с частотой колебаний идеальной упругой пластинки с защемленными краями. [8]
Действие рассматриваемого звонка основано на принципе колебания ферромагнитной упругой пластинки в переменном магнитном поле. [9]
В работе при помощи недавно разработанного метода исследуются основные собственные частоты колебаний упругих пластинок произвольной формы. В качестве примера рассмотрен случай эллиптической пластинки как с защемленными, так и с шарнйрно опертными краями. Полученные значения частот свободных колеоании с удовлетворительной точностью совпадают с аналогичными имеющимися в литературе данными. [10]
Приложение уравнений Эйлера в теории упругости [118] отмечается автором в таких задачах: 1) отыскание условий равновесия анизотропной цилиндрической оболочки, толщина стенки которой меняется по параболическому закону; 2) колебание упругих пластинок и прута; 3) теория упругих конических, сферических и кольцевых оболочек. [11]
Несмотря на то что исследованию поперечных колебаний тонких упругих пластинок в последние годы уделяется большое внимание, известно лишь относительно небольшое количество точных решений. Общие методы нахождения решений таких задач разработаны достаточно хорошо, однако для проведения детального исследования конкретной задачи требуется выполнение значительного объема работ. В предлагаемой статье излагается более удобный метод решения таких динамических задач, в частности для приближенного определения основной частоты колебаний упругих пластинок с произвольным внешним контуром, подверженных гармоническим колебаниям. [12]
Если упругую пленку, например тонкий лист металла, натянуть на рамку, то такая мембрана будет обладать также бесконечным числом нормальных колебаний. Но каждому нормальному колебанию соответствуют уже не отдельные узловые точки, а целые узловые линии, которые при данном колебании остаются в покое. Такие же узловые линии существуют и при колебаниях упругой пластинки. [13]