Cтраница 1
Колебания вектора Ее происходят в плоскости чертежа, что условно показано на рис. 8.6 поперечными черточками, нанесенными на необыкновенный луч. Необходимо заметить, что необыкновенный луч, в отличие от обыкновенного, лежит в плоскости падения только тогда, когда оптическая ось кристалла MN также лежит в плоскости падения. [1]
Колебание вектора и в плоскости слоя обладает двумя ветвями сильно анизотропного закона дисперсии. [2]
Колебания вектора Ее происходят в плоскости чертежа, что условно показано на рис. 8.6 поперечными черточками, нанесенными на необыкновенный луч. Заметим, что необыкновенный луч в отличие от обыкновенного лежит в плоскости падения только тогда, когда оптическая ось кристалла MN также лежит в плоскости падения. [3]
Колебания вектора напряженности электрического поля и вектора индукции магнитного поля волны в проводящей среде происходят с разностью фаз. [4]
Если колебания вектора Е происходят вдоль одной линии, такой свет называется линейнополяризованным, если в одной плоскости - плоскополяризованным. [5]
Направления колебаний вектора В всегда перпендикулярны к направлению колебаний вектора Е и на рис. V.2.15 не показаны. [6]
Направление колебаний вектора Е определяется соотношением ExjEy - ( -) тЕох / Еоу. [7]
Если направление колебаний вектора Е уже задано, выражение (1.24) упрощается и эту формулу можно записать в скалярном виде. Тогда оказывается целесообразным использование при дифференцировании исследуемой функции символического метода. [8]
Ед - амплитуда колебания вектора Е Т - период гармонического колебания, t - время, г - отрезок пути, который прошла волна, v-скорость волны. [9]
В естественном луче колебания вектора Е происходят по всем направлениям, а так как свойства кристалла в разных направлениях различны, то колебания вектора напряженности электрического поля в различных плоскостях происходят неодинаково и преломляются на границе раздела двух сред различно. [10]
В электромагнитной волне колебания векторов напряженности Е переменного электрического поля и индукции В переменного магнитного поля взаимно перпендикулярны и лежат в плоскости, перпендикулярной к вектору v скорости распространения волны. [11]
Колебания электрического поля определяют колебания вектора 8 - () в плоскости XZ, колебания магнитного поля во времени - колебания S () в плоскости YZ. По - видимому, вследствие такой простой связи между S () и Е (), Н () для линейно-поляризованных источников усредненные по векторы S () и 8л () совпадают с точностью до постоянного множителя. [12]
В данном случае линия колебаний вектора Е совпадает с осью X. Если между колебаниями [ см. (5.10) и (5.11) ] имеется сдвиг фаз, то линия колебаний суммарной напряженности образует угол с осью X, определяемый сдвигом фаз слагаемых волн. [13]
Как экспериментально определить направление колебаний вектора электрического поля в электромагнитной волне. [14]
Необыкновенный луч, в котором колебания вектора Е происходят в плоскости чертежа, при переходе во вторую призму будет распространяться как обыкновенный, так как колебания в нем перпендикулярны оптической оси второй призмы. И наоборот, у обыкновенного луча первой призмы после перехода его во вторую призму колебания окажутся направленными вдоль оси; преломление на границе соответствует случаю п п0 и П2 пе. [15]