Колебание - электрический вектор
Cтраница 2
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колебания, непосредственно определяющийся пространственным расположением молекул. Если молекулы распределены изотропно ( газ, жидкость, аморфное твердое тело), то интенсивность полосы инфракрасного поглощения не зависит от направления колебания электрического вектора световой волны падающего излучения. Иначе обстоит дело при естественно или искусственно вызванном анизотропном расположении молекул. В этом случае интенсивность полос зависит от угла между направлением изменения ди-польного момента колеблющейся группы атомов и направлением колебания электрического вектора возбуждающего излучения. Если эти направления взаимно перпендикулярны, то не происходит никакого поглощения; наоборот, максимальное поглощение наблюдается в том случае, если направление колебаний электрического вектора падающего излучения совпадает с направлением изменения дипольного момента. [16]
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колебания, определяющийся пространственным расположением молекул или функциональных групп. [17]
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колеб; ния, определяющийся пространственным расположением молекул или функциональных групп. [18]
Отношение оптических плотностей полосы при взаимно перпендикулярных направлениях колебания электрического вектора падающего излучения характеризует дихроизм колебания, определяющийся пространственным расположением молекул или функциональных групп. [19]
Максимальный дихроизм получается тогда, когда измерения производятся при колебаниях электрического вектора излучения в направлениях, перпендикулярном и параллельном оси волокна. В обоих этих случаях электрический вектор совпадает с главными сечениями образца, и, следовательно, проходящий луч не расщепляется на две компоненты. Если ось взятого в качестве образца волокна параллельна преломляющей грани призмы, как это обычно и бывает, то измеренное пропускание не будет искажаться в результате эллиптической поляризации излучения и порядок расположения в пучке образца, поляризатора и призмы не играет роли. [20]
В световом пучке, прошедшем через все шесть пленок, колебания электрического вектора Е совершаются главным образом в плоскости падения. [21]
Ел и Е0 - оптические плотности для излучения, направление колебаний электрического вектора которого соответственно параллельно и перпендикулярно к выбранному преимущественному направлению. Если О 1, то говорят о я-ди-хроизме, если же & 1, то речь идет о а-дихроизме. [22]
АТС и Аа - оптические плотности для излучения с направлением колебаний электрического вектора соответственно параллельно и перпендикулярно выбранному преимущественному направлению. Если R 1, говорят о я-дихроизме, если же R 1, речь идет о а-дихроизме. Величину, обратную R, иногда называют дихроичным отношением. Исследование ИК спектров в поляризованном свете проводят с целью отнесения полос спектра к типам симметрии, при определении геометрической или химической структуры макромолекулы и при изучении ориентации молекул и кристаллитов. [23]
Ея и Еа - оптические плотности для излучения, направление колебаний электрического вектора которого соответственно параллельно и перпендикулярно к выбранному преимущественному направлению. Если & 1, то говорят о л-ди-хроизме, если же д 1, то речь идет о о-дихроизме. [24]
Тем не менее, можно легко показать, что направления колебания электрического вектора не взаимно перпендикулярны, если только две из главных волновых скоростей а, Ь, с не получаются равными. Очень изящное построение для волновых скоростей волны и направлений поляризаций дано Френелем. [25]
Пусть линейно поляризованная волна падает на поляроид так, что направление колебаний электрического вектора совпадает с направлением оптической оси поляроида ( рис. 64.7, а); иными словами - плоскость колебаний совпадает с главной плоскостью кристалла. А это означает, что в кристалле распространяется необыкновенная волна ( § 64.4), которую он слабо поглощает. Свет пройдет через поляроид и будет воспринят глазом. Тогда эта же волна оказывается обыкновенной, так как плоскость колебаний перпендикулярна главной плоскости кристалла. Но поляроид сильно поглощает обыкновенную волну, и свет сквозь поляроид не пройдет. [26]
 |
Совместное действие двух синусоидальных взаимно-перпендикулярных колебаний равной амплитуды и частоты при разности фаз, равной нулю.| То же, что и на 377, при разности фаз 690. [27] |
Сложение таких колебаний приводит к образованию линейно поляризованной волны, плоскость колебаний электрического вектора которой расположена под углом в 45 к направлению исходных колебаний. Если эти же колебания имеют некоторую разность фаз, так что одно из них отстает по фазе от другого, например на 90 ( разность хода / 4), как это показано на рис. 378, то результирующее колебание будет круговым, а связанная с ним волна-поляризованной по кругу. Мгновенное ее изображение на рисунке справа представляется винтовой лестницей с осью Z в направлении распространения волны. Аналогичный случай сложения колебаний, но с неравными амплитудами, изображенный на рис. 379, дает результирующее колебание в виде эллипса. [28]
 |
Сравнение ин-тенсивностей обыкновенного и необыкновенного лучей, возникающих из линейно f поляризованного луча. [29] |
Частично поляризованный свет характеризуется тем, что в нем имеется преимущественное направление колебаний электрического вектора, поэтому частично поляризованный свет можно рассматривать как смесь линейно поляризованного и естественного света. [30]
Страницы: 1 2 3 4