Колебание - среда
Cтраница 3
Хч / Хг 1), в то время как амплитуда колебаний более крупных частиц меньше амплитуды колебаний среды ( Хч / Хт 1), а амплитуда колебаний очень больших частиц близка к нулю. Здесь имеет место резкое изменение амплитуды колебаний при сравнительно небольших изменениях размера частиц. Эта идея составляет основу так называемой теории ортокинетической коагуляции аэрозолей. Слабым местом этой теории является то, что различие в амплитудах колебаний частиц разного размера может привести к соударению лишь тех частиц, линия центров которых в момент соударения параллельна направлению колебаний. При этом расстояние между частицами не должно превышать их относительной амплитуды колебаний. При таких обстоятельствах время коагуляции аэрозоля вряд ли сможет быть сокращено с нескольких часов до нескольких секунд, как это наблюдается на практике. Первоначально теория сил Бер-нулли, действующих между двумя частицами в колеблющейся среде, была разработана Кенигом48 для обоснования появления гребией, наблюдавшихся Кундтом в пучностях пылевой трубки. Эффект действия этих сил сводится к притяжению частиц друг к другу в случае, когда их линия центров перпендикулярна направлению колебаний, и к отталкиванию при параллельном направлении. [31]
ХЧ / ХТ 1), в то время как амплитуда колебаний более крупных частиц меньше амплитуды колебаний среды ( ХЧ / ХГ1), а амплитуда колебаний очень больших частиц близка к нулю. Здесь имеет место резкое измейение амплитуды колебаний при сравнительно небольших изменениях размера частиц. Эта идея составляет основу так называемой теории ортокинетической коагуляции аэрозолей. Слабым местом этой теории является то, что различие в амплитудах колебаний частиц разного размера может привести к соударению лишь тех частиц, линия центров которых в момент соударения параллельна направлению колебаний. При этом расстояние между частицами не должно превышать их относительной амплитуды колебаний. При таких обстоятельствах время коагуляции аэрозоля вряд ли сможет быть сокращено с нескольких часов до нескольких секунд, как это наблюдается на практике. Первоначально теория сил Бер-нулли, действующих между двумя частицами в колеблющейся среде, была разработана Кенигом49 для обоснования появления гребней, наблюдавшихся Кундтом в пучностях пылевой трубки. Эффект действия этих сил сводится к притяжению частиц друг к другу в случае, когда их линия центров перпендикулярна направлению колебаний, и к отталкиванию при параллельном направлении. [32]
Весь волновод, кроме принимающего кончика, изолируется от окружающей среды для того, чтобы приемный элемент не воспринимал колебания среды, омывающей боковую поверхность волновода. [34]
Чтобы вывести законы сохранения, предположим сначала, что поляризация Р, обусловленная наличием поля Е, является результатом колебаний среды. [35]
При наличии постоянного магнитного поля, особенно в тех случаях, когда имеется более одного сорта подвижных заряженных частиц, детальную структуру типов колебаний среды уже нельзя описать сколько-нибудь просто. [36]
Во-первых, они являются отражением наиболее существенных физических процессов, происходящих внутри системы при ее функционировании таких как деформации и напряжения в деталях, колебания среды и рабочих тел. [37]
Из формулы (9.70) видно, что средняя за период колебания мощность NT равна сумме мощности NQ потока, на который накладываются колебания, н мощности, затрачиваемой на поддержание колебаний среды. Если бы мощность NT подсчитывалась в предположении квазистационарного закона распределения местных скоростей, соответствующего течению Пуазейля, то значение х, было бы равно единице и мощность NT имела бы меньшие значения. [38]
Это не является неожиданным, поскольку данное соотношение - приближенное дисперсионное соотношение для продольной волны и, таким образом, представляет резонансное условие для существования самой волны как естественной моды колебания плазменной среды. На частотах, отличных от со соо, при движении зарядов колебания возбуждаются на нерезонансных частотах. [39]
Основным подходом, который будет использоваться в этом направлении, является согласованное решение соответствующих уравнений ( систем уравнений, краевых задач в случае стержня) движения штампов ( системы) и краевых задач о колебании среды. [40]
Специфическое ощущение, воспринимаемое нами как звук, является результатом воздействия на слуховой аппарат человека колебательного движения упругой среды - - чаще всего воздуха. Колебания среды возбуждаются источником звука и, распространяясь в среде, доходят до приемного аппарата - нашего уха. Таким образом, бесконечное разнообразие слышимых нами звуков вызывается колебательными процессами, различающимися друг от друга частотой и амплитудой. Не следует смешивать две стороны одного и того же явления: звук как физический процесс представляет собой частный случай колебательного движения; в качестве же психо-фи-зиологического явления звук есть некоторое специфическое ощущение, мехайизм возникновения которого изучен в настоящее время довольно подробно. [41]
Одной из причин значительного завышения рН бутиленов, поступающих на дегидрирование, является щелочь из цеха извлечения изобутилена. Колебание среды бутиленов может происходить так же за счет поступлений аммиака из цеха выделения дивинила и солей жесткости после установки отмывки бутиленов водой. [42]
С волной связана также потенциальная энергия, обусловленная упругими деформациями, которые возникают при прохождении волны. По мере колебания среды в ту и в другую сторону энергия переходит из кинетической в потенциальную и обратно, полная же энергия остается неизменной. Когда смещение частицы равно нулю, потенциальная энергия равна нулю, а кинетическая - максимальна; при наибольшем возможном смещении частицы вся энергия является потенциальной. [43]
В этой главе даются определения различных величин, с помощью которых можно описать распространение волн в анизотропной плазме. Рассматриваются р & зличные типы колебаний среды и поток лучистой энергии. Феноменологически вводятся в рассмотрение процессы испускания и поглощения и исследуется их влияние на поток излучения. [44]
 |
Распределение амплитуд полей Е и И для первых Tjii x мод плоского резонатора с идеально проводящими границами.| Отражение и преломление волны на плоской границе раздела двух сред. [45] |
Страницы: 1 2 3 4