Cтраница 3
Скважинный дистанционный манометр-термометр ДРМТ-3 состоит из глубинного прибора со струнными датчиками и наземной аппаратуры, соединенных одножильным кабелем. Принцип действия струнных датчиков основан на использований зависимости частоты поперечных колебаний струны от действующего на нее растягивающего уси-лня, передаваемого трубчатой пружиной, воспринимающей измеряемое давление или давление в термобаллоне при изменении температуры окружающей среды. Основная доля усилия, передаваемого трубчатой пружиной, затрачивается на деформацию струны и только небольшая часть - на деформацию самой пружины. Поэтому упругие несовершенства последней практически не отражаются на погрешности приборов, Трубчатые пружины преобразователя давления сообщаются через разделитель с измеряемым давлением, а трубчатые пружины преобразователя температуры сообщены со змеевиком, заполненным легкокипящей жидкостью. [31]
Частотный состав звука, издаваемого струной, зависит от длины, массы и натяжения струны, а также и от способа возбуждения колебаний струны. Основной тон и обертоны звука, издаваемого струной, соответствуют стоячим волнам поперечных колебаний струны. [32]
ДРМТ-3, разработанный ВНИИКАнефтегазом, предназначен для одновременного измерения давления до 60 МПа и температуры до 180 С в фонтанных и насосных скважинах. Датчикамч давления и температуры служат струнные преобразователи, принцип действия которых основан на использовании зависимости частоты поперечных колебаний струны от степени ее натяжения, определяемой значением действующего на струну растягивающего усилия. [33]
Следует помнить, что v есть фазовая скорость волн и не связана с переносом энергии. Например, в рассматриваемой задаче о колебаниях струны ф - поперечное смещение точек струны, dty / dt - скорость поперечных колебаний струны, причем через эти функции выражается энергия ( потенциальная и кинетическая) колеблющейся струны, a v - скорость распространения колебаний вдоль струны. [34]
К этому добавляются условия, что для s 0 и s / обращается в нуль. Такое дифференциальное уравнение мы рассматривали неоднократно, последний раз - при исследовании продольных и крутильных колебаний упругого стержня. Среди рассмотренных там случаев находится также случай, в котором должны быть выполнены такие же граничные условия, как и здесь; определенное уже частное решение, а также все, что было сказано о возможных простых тонах и соответственных узлах, годится и здесь. Из указанных там частных решений мы составим теперь более общее для поперечных колебаний струны. [35]
Все, что мы можем сказать относительно колебаний большого числа связанных систем, в равной мере относится и к колебаниям стержня или струны. Стержень и струна обладают множеством нормальных частот. В стержне эти упругие свойства определяются упругостью самого материала. При поперечных колебаниях струны зависимость возникающей силы от величины отклонения определяется натяжением струны. Поэтому для данного стержня нормальные частоты имеют определенные фиксированные значения. [36]
Все, что мы можем сказать относительно колебаний большого числа масс, связанных пружинами, в равной мере относится и к колебаниям стержня или струны. Стержень и струна обладают множеством нормальных частот. Подобно тому как частоты нормальных колебаний системы, состоящей из отдельных масс, зависят от числа и величин этих масс и упругости пружин, нормальные частоты сплошной системы зависят от размеров сплошного тела, его плотности и упругости. В стержне упругие свойства определяются упругостью самого материала. При поперечных колебаниях струны зависимость возникающей силы от величины отклонения определяется натяжением струны. Поэтому для данного стержня нормальные частоты имеют определенные фиксированные значения. [37]