Оптическое колебание

Cтраница 3

Понятно, что оптические колебания влияют на движение зарядов сильнее, чем акустические. [31]

В ионном кристалле оптические колебания - это колебания подрешеток ( например, Na и С1 -) относительно друг друга. При таких колебаниях возникает осциллирующий ди-польный момент, чем и объясняется взаимодействие оптических колебаний с электромагнитным полем. [32]

Наибольшие максимальные частоты оптических колебаний соответствуют большим длинам волн, поскольку фазовая скорость для оптической ветви обращается в бесконечность при К - 0, в то время как групповая скорость при этом обращается в нуль. [33]

Я-компонента нормальной координаты оптического колебания; шг и QL - частоты ТО - и LO-фононов с q к 0; W - число элементарных ячеек е единице объема; е - заряд Борна или поперечный эффективный запяд и Е - высокочастотная диэлектрическая проницаемость. [34]

Для конкретного случая продольных оптических колебаний равенство (9.27) определяет электростатическое электрон-фо-нонное взаимодействие, которое оказывается основным видом взаимодействия в ионных кристаллах. Взаимодействие с поперечными оптическими колебаниями значительно слабее. Имеется также электростатическое взаимодействие с акустическими колебаниями, как продольными, так и поперечными, которое можно рассчитать, исходя из поляризации, возникающей при пьезоэлектрическом эффекте. [35]

Типы колебаний линейной цепочки. а - цепочка в положении равновесия. б - продольные оптические колебания. в - продольные акустические колебания. г-поперечные оптические колебания. д-поперечные акустические колебания. [36]

Следовательно, при оптических колебаниях тяжелые атомы неподвижны, а колеблются легкие атомы. В акустической волне наоборот, смещаются тяжелые атомы, а легкие неподвижны. [37]

Функция распределения частот одной из ветвей колебательного. [38]

Рассмотрим теперь наблюдаемое-расщепление частот оптических колебаний в ионных кристаллах при малых волновых векторах, на которое впервые указали Лиддан и Херцфельд [219] и которое часто связывают с именами Лиддана, Закса и Теллера [ 220], впервые давшими ему теоретическое объяснение. Физическую природу этого расщепления можно понять, если заметить, что относительное смещение положительно и отрицательно заряженных атомов приводит к появлению локальной плотности поляризации, которая в свою очередь вызывает накопление заряда и появление дополнительной упругости дл-я продольных волн в отличие от поперечных. [39]

Неустойчивой оказывается здесь ветвь оптических колебаний с волновым числом д - 0, с которой связан дипольный момент. Поляризация такого кристалла по мере приближения к температуре перехода Тс резко возрастает. Хороший пример материалов такого типа дает титанат бария ВаТЮ3, кристаллизующийся в структуре перовскита, показанного на рис. 8.11. В искаженной фазе катионы смещаются относительно анионов. [40]

Из-за очень большой частоты оптических колебаний напряженность Е невозможно измерить непосредственно. Все приемники излучения измеряют энергетические величины ( интенсивность света или освещенность поверхности), усредненные за промежуток времени, очень большой по сравнению с периодом оптических колебаний. [41]

Схема интерференционного эксперимента Юнга для определения корреляционных функций второго порядка. [42]

В силу высокой частоты оптических колебаний величину V как функцию времени невозможно измерить с помощью доступных оптических приемников. [43]

Допплеровский измеритель скорости. [44]

Из-за чрезвычайно высоких частот оптических колебаний ( - 40Х1014 гц) предварительное усиление и выделение допплеров-ских биений на обычных радиотехнических устройствах невозможно. Как правило, приемниками-преобразователями служат фотоэлектронные умножители. [45]

Страницы: 1 2 3 4 5