Плазменное колебание
Cтраница 2
Мы получили незатухающие плазменные колебания, хотя в действительности они затухают благодаря столкновениям электронов и некоторым специфическим плазменным эффектам. Затухание, однако, очень мало, особенно в случае горячей плазмы. Напротив, для электролитов, которые мы трактовали вы ше также, как плазму, затухание плазменных колебаний столь велико, что практически они не возникают. [16]
Коэффициент затухания плазменных колебаний, обусловленный электрон-электронными соударениями, порядка частоты столкновения между электронами, о - Nva, где N - плотность электронов, v - T / m - характерная скорость столкновения электронов, а - е4 / Т2 - сечение соударения электронов, обусловленное куло-новским взаимодействием между ними. [17]
При рассмотрении плазменных колебаний мы до сих пор не уточняли верхнего предела волновых чисел, выше которого уже неприменимо представление о коллективных колебаниях. Чтобы составить более точное представление о верхнем пределе, следует обратиться к соотношению (10.98) для продольных колебаний. Для длинных волн частота колебаний очень близка к со сор. [18]
Эффект нарастания плазменных колебаний имеет место в так называемой бесстолкновительной плазме. [19]
Почему в плазменных колебаниях с малой амплитудой РЕ и КЕ имеют отчетливые нули, указывающие на точный обмен между РЕ и КЕ, но имеют различные максимальные значения. [20]
Таким образом, плазменное колебание неустойчиво и может распасться на плазменное колебание меньшей частоты и ионный звук. Такая неустойчивость носит название распадной. При этом инкремент нарастания новых колебаний пропорционален амплитуде распадающейся волны. [21]
При больших плотностях плазменные колебания очень быстро затухают из-за столкновений. Но плазменные колебания возможны в разреженной плазме, где, наоборот, не может распространяться звук из-за отсутствия механизма передачи давления. [22]
За один период плазменных колебаний заряженная частица перемещается на одну дебаевскую длину. [23]
Для детализации влияния плазменных колебаний на обобщенный интеграл столкновений подставим выражение (58.22) в формулу (58.15) и вычислим возникающий интеграл по времени с точностью до первых производных медленно меняющихся величин. [24]
При большой интенсивности плазменных колебаний, например, в условиях пучковой неустойчивости, происходит взаимодействие плазменных волн друг с другом. При этом две плазменные волны, являющиеся продольными электромагнитными волнами, могут испытать превращение в одну поперечную электромагнитную волну. Таким образом, должно существовать электромагнитное излучение кристаллов с плазменными частотами. [25]
Для детализации влияния плазменных колебаний на обобщенный интеграл столкновений подставим выражение (58.22) в формулу (58.15) и вычислим возникающий интеграл по времени с точностью до первых производных медленно меняющихся величин. [26]
С точки зрения плазменных колебаний электронный газ как бы совершенно свободен, хотя столкновения необходимо учитывать при вычислении времени жизни или коэффициента затухания плазменных колебаний. [27]
Поскольку инкремент нарастания плазменных колебаний уг определяется распределениями частиц, то уравнение (58.30) и кинетические уравнения с интегралом столкновений (58.31) для всех сортов частиц плазмы составляют замкнутую систему уравнений, описывающую релаксацию плазменных колебаний и релаксацию частиц. Уравнение (58.30) называют кинетическим уравнением для волн. Систему уравнений (58.30) - (58.31) часто называют уравнениями квазилинейного приближения. В работах [16-22] были развиты основы квазилинейного приближения, а также решен ряд конкретных задач. [28]
Излучение, обусловленное плазменными колебаниями ограниченной плазмы в магнитном поле. [29]
 |
Сравнение результатов расчета характеристик электронно-дырочных капель в основном состоянии и экспериментальных данных о каплях в германии и кремнии ( экспериментальные данные взяты из обзоров. [30] |
Страницы: 1 2 3 4