Малое колебание - тело
Cтраница 1
Малые колебания тела около положения равновесия обычно аналогичны колебаниям точки, на которую действует сила, меняющаяся пропорционально расстоянию от некоторой фиксированной точки. В наших опытах в случае колеблющихся тел имеется также сопротивление движению, обусловленное рядом причин, таких как вязкость воздуха и вязкость нити подвеса. Во многих электрических приборах имеется другой источник сопротивления, а именно обратное воздействие токов, индуцируемых в проводящих контурах, расположенных вблизи колеблющихся магнитов. Эти токи индуцируются движением магнита и их действие на магнит в соответствии с правилом Ленца состоит в постоянном противодействии его движению. Во многих случаях это составляет основную часть сопротивления. [1]
При малых колебаниях тела эти углы остаются малыми величинами. [2]
Важным инженерным применением матриц является теория малых колебаний тел, Матрицы применяются там потому, что, как уже объяснялось выше, колебания малы, В любой машине могут произойти серьезные повреждения, если частота работы двигателя совпадет с собственной частотой колебания какой-нибудь другой детали машины. При определенных условиях постоянные вибрации могут даже привести к серьезным поломкам Хорошо известно, что солдаты, проходя по мосту, сбивают шаг. [3]
 |
Картина линий тока стационарного вторичного течения в окрестности колеблющегося круглого цилиндра. [4] |
Таким образом, мы пришли к следующему примечательному результату: при малых колебаниях тела трение вызывает появление не только пограничного слоя, но и добавочного ( вторичного) течения на большом расстоянии от тела, и притом такого, которое не зависит от вязкости. Это вторичное течение имеет скорость, определяемую формулой (15.63), и направлено с каждой стороны колеблющегося тела в том направлении, в котором амплитуда потенциального периодического движения убывает. [5]
Небольшое тело скользит по внутренней поверхности сферы радиусом R, Определить период малых колебаний тела. [6]
 |
Измеренное распределение давления около круглого цилиндра при разгоне. [7] |
Решение поставленной задачи приводит, как мы сейчас увидим, к примечательному результату: при малых колебаниях тела в покоящейся жидкости вокруг него под действием трения в пограничном слое возникают своеобразные вторичные течения, приводящие всю жидкость в стационарное движение, хотя движение самого тела в жидкости имеет чисто периодический характер. Между прочим, эффектом подобного рода объясняется образование пылевых фигур Кундта. [8]
Учитывая в горизонтальной составляющей упругой силы пружины лишь линейные члены относительно отклонения тела от положения равновесия, определить период малых колебаний тела. [9]
Свободные колебания в отсутствие трения ( сопротивления среды) являются гармоническими. Примерами свободных гармонических колебаний служат рассмотренные выше малые колебания тела под действием упругой силы пружины, колебания математического и физического маятников в поле силы тяжести, совершаемые в отсутствие трения и сопротивления среды. Как уже упоминалось при изучении гармонических колебаний, частота свободных колебаний в отсутствие сил трения и сопротивления среды называется собственной частотой механической системы. [10]
К телу прикреплена пружина жесткости с, второй конец которой прикреплен к шарниру Oi. Учитывая в горизонтальной составляющей упругой силы пружины лишь линейные члены относительно отклонения тела от положения равновесия, определить период малых колебаний тела. [11]
Тело Е, масса которого равна т, находится на гладкой горизонтальной плоскости. К телу прикреплена пружина жесткости с, второй конец которой прикреплен к шарниру Оь Длина недеформированной пружины равна / о; в положении равновесия пружща имеет конечный предварительный натяг, равный где / OOi. Учитывая в горизонтальной составляющей упругой силы пружины лишь линейные члены относительно отклонения тела от положения равновесия, определить период малых колебаний тела. [12]
Тело Е, масса которого равна m, находится на гладкой горизонтальной плоскости. К телу прикреплена пружина жесткости с, второй конец которой прикреплен к шарниру Oj. Длина недеформированной пружины равна / о, в положении равновесия тела пружина имеет конечный предварительный натяг, равный Fo c ( l - to), где l - OOi. Учитывая в горизонтальной составляющей упругой силы пружины лишь линейные члены относительно отклонения тела от положения равновесия, определить не риод малых колебаний тела. [13]
Страницы: 1