Cтраница 2
Определим собственные значения граничной задачи о свободных электромагнитных колебаниях ЦДР и соответствующие им собственные функции. Искомые электромагнитные поля должны удовлетворять граничным условиям сопряжения на границах сред с различными электрофизическими параметрами, иметь требуемую асимптотику на бесконечности и не иметь особенностей в области определения. [16]
Так же как и в задачах на свободные электромагнитные колебания, при решении задач на установившиеся вынужденные электромагнитные колебания сначала определяют закон изменения какой-либо электрической или магнитной величины, а затем, используя соотношения между различными физическими величинами, находят законы изменения других искомых величин. [17]
Свободные колебания q, I и Др называются свободными электромагнитными колебаниями. О - энергия колебаний равна электрической энергии поля конденсатора. За счет выделения джоулева тепла в контуре энергия электромагнитных колебаний уменьшается ( рас-сеив ается), и они затухают. [18]
Электромагнитные колебания, которые мы рассмотрели, назы-ают свободными электромагнитными колебаниями. При электромагнитных колебаниях происходит периодическое превращение энер-ии электрического поля конденсатора в энергию магнитного поля юка в контуре. [19]
Электромагнитные колебания, которые мы рассмотрели, называются свободными электромагнитными колебаниями. Во время электромагнитных колебаний происходит периодическое превращение энергии электрического поля конденсатора в энергию магнитного поля тока в контуре. [20]
Задачу можно решить двумя способами: а) исследуя уравнение свободных электромагнитных колебаний; б) применив закон сохранения энергии. [21]
До сих пор мы изучали колебательные системы, в которых происходили либо свободные электромагнитные колебания, определяемые начальными условиями, которые в реальных системах всегда затухают, либо вынужденные, происходящие под действием приложенного внешнего синусоидального напряжения. Однако незатухающие колебания возможны не только при периодическом внешнем воздействии, но и в некоторых других случаях - в так называемых автоколебательных и параметрических системах. [22]
Формулы ( 20) и ( 21) и дают ответ о возможных типах свободных электромагнитных колебаний в сферическом резонаторе. [23]
Колебания, происходящие в колебательном контуре, когда система предоставлена сама себе, называются свободными электромагнитными колебаниями. [24]
Таким образом, в рассмотренном нами опыте разряд конденсатора через катушку индуктивности приводит к возникновению в контуре свободных электромагнитных колебаний. [25]
Рассмотрим теперь процесс превращения энергии в колебательном контуре без активного сопротивления ( идеальный контур Томсона) при свободных электромагнитных колебаниях. [26]
Если, активное сопротивление R колебательного контура равно нулю, то общая величина энергии контура остается неизменной, и свободные электромагнитные колебания называются незатухающими. [27]
Периодически повторяющиеся изменения силы тока в катушке и напряжения между обкладками конденсатора без потребления энергии от внешних источников называются свободными электромагнитными колебаниями. [28]
Электромагнитные колебания, происходящие в колебательном контуре за счет расходования сообщенной этому контуру энергии, которая в дальнейшем не пополняется, называют свободными электромагнитными колебаниями. [29]
Электрическое сопротивление R любого реального колебательного контура отлично от нуля. Поэтому свободные электромагнитные колебания в контуре постепенно затухают. Для получения незатухающих электромагнитных колебаний необходимо извне подводить энергию, компенсирующую потери на ленц-джоулево тепло. [30]