Эллиптическое колебание

Cтраница 3

Описанное движение, с одной стороны, используется в ряде вибрационных устройств, как более выгодное по сравнению с прямолинейными гармоническими колебаниями, особенно при режимах без подбрасывания ( см., например, [42]); с другой стороны, эллиптические колебания часто возникают как результат искажения прямолинейных гармонических колебаний вследствие действия различных побочных факторов. [31]

В результате сложения двух компланарных колебаний Sfai и S o2 одного периода, но с разными фазами получим, как известно, эллиптическое колебание. Всякое эллиптическое колебание может быть представлено как сумма двух круговых, имеющих разные направления вращения. [32]

Так как свет, выходящий в полярископе из образца, эллиптически поляризован, то запаздывание по фазе и разность хода лучей можно определить, измеряя эллиптичность и азимут эллиптически поляризованного света. Это осуществляется превращением эллиптических колебаний в плоскополяризованные при помощи соответствующим образом ориентированной четвертьволновой пластинки, называемой компенсатором. Ориентация компенсатора и азимут получающегося плоекополярлзовавного света определяют параметры эллиптических колебаний. Этот метод обладает большой точностью, поскольку угловое смещение можно точно измерить пр. [33]

Естественный свет состоит из групп волн, которые являются чрезвычайно короткими по отношению к времени, необходимому даже для самых быстрых наблюдений. Каждая группа волн дает эллиптическое колебание с постоянной интенсиглюстью и эллиптичностью, причем колебания последующих групп имеют эллиптичность и ориентацию, не зависящие от колебаний предыдущих групп. [34]

Скорости распространения головных волн равны скоростям соответствующих объемных волн, в связи с чем в табл. 1.2 они специально не выделены. Для этих волн характерны эллиптические колебания частиц. Амплитуда волн убывает обратно пропорционально квадрату расстояния. [35]

Лотковый виброгранулятор. [36]

Для виброгранулирования применяют аппараты с вибрирующим корпусом или отдельными деталями, помещенными в слой материала. Широкое применение получили аппараты с цилиндрической горизонтальной рабочей камерой, совершающей круговые или эллиптические колебания в вертикальной плоскости, существуют однокорпусные и двухкор-пусные аппараты такого типа. [37]

Принципиальная схема интерференционно-поляризационного рефрактометра. [38]

Световые пучки равной интенсивности с разностью фаз 6, складываясь во втором поляризационном элементе; главное направление которого ориентировано параллельно главному направлению первого, дают эллиптически поляризованную волну, причем большая ось эллипса либо параллельна, либо перпендикулярна плоскости поляризации падающего света. Фазовая пластинка в четверть волны 4 с главными направлениями, ориентированными параллельно осям эллипса, преобразуют эллиптическое колебание в плоскополяризованное. [39]

Принципиальная схема интерференционно-поляризационного рефрактометра. [40]

Световые пучки равной интенсивности с разностью фаз б, складываясь во втором поляризационном элементе, главное направление которого ориентировано параллельно главному направлению первого, дают эллиптически поляризованную волну, причем большая ось эллипса либо параллельна, либо перпендикулярна плоскости поляризации падающего света. Фазовая пластинка в четверть волны 4 с главными направлениями, ориентированными параллельно осям эллипса, преобразует эллиптическое колебание в плоскополяризованное. [41]

Важнейшее отличие от теории нормальных колебаний при отсутствии вращения состоит в том, что отклонение, соответствующее какому-нибудь типу колебаний, не зависит единственно только от возмущающей силы того же самого типа. Вследствие этого движения отдельных частиц состоят, как легко видеть из ( 14) § 205, из общих эллиптических колебаний. Кроме того получаются вообще сдвиги фаз между отклонениями и силой, зависящие от частоты. [42]

Вместо этого мы можем такое естественное однородное световое колебание рассматривать, как в ( 73), как колебание определенной частоты со0, у которого амплитуда и фазовая константа претерпевают со временем медленные беспорядочные изменения; во многих случаях это дает более наглядную картину явления. Из § 23 можно сделать вывод, что наиболее общая; практически однородная световая волна может быть рассматриваема как одно эллиптическое колебание соответствующей частоты с медленно и беспорядочно меняющимися длинами и направлениями осей эллипса, или как два противоположно направленных круговых колебания с медленно и беспорядочна меняющимися радиусами. [43]

Но так как вообще закономерности, выведенные в последних параграфах, начиная с § 22, совершенно независимы от частного значения частоты колебания со, то они без дальнейшего справедливы и при наложении многих синусообразных колебаний с близкими частотами. В частности, это справедливо для отношения амплитуд ( 107) обеих компонент колебания синусообраз-ной волны линейно поляризованного света, а также и для заданной ( 108) разности фаз А обеих компонент колебания, получающейся при полном внутреннем отражении, и вместе с этим и для направления ( 111) и для отношения длин обеих главных осей результирующего эллиптического колебания ( ср. Все эти величины одинаковы для отдельных синусообразных волн, поэтому они постоянны и не зависят от времени и для результирующего колебания. Под этим подразумевают не только то, что световые колебания эллиптичны, - это само собой понятно - но также и то, что в эллипсе, описываемом при колебании, хотя бы он менялся медленно и незакономерно, остаются неизменными направление осей, отношение их длин и направление вращения. Соответственно этому свет, поляризованный по кругу, представляет собой круговые колебания с медленно и беспорядочно меняющимся радиусом. Чтобы получить из плоскополяризованного света свет, поляризованный эллиптически или по кругу, можно пользоваться описанным выше параллелепипедом Френеля. Как мы видели, направление осей определяется плоскостью падения при полном внутреннем отражении, отношение осей - азимутом поляризации падающего света. [44]

Страницы: 1 2 3 4