Cтраница 1
Вынужденные колебания материальной точки вызываются действием системы сил, в составе которой имеются восстанавливающая сила F и возмущающая сила S. На рис. 8.10 ось х направлена вдоль линии действия сил / 1 и S. Начало отсчета взято в положении статического равновесия материальной точки. Сила S условно направлена вниз, однако, как следует из закона ее изменения, ее направление является переменным. [1]
Вынужденные колебания материальной точки вызываются действием системы сил, в составе которой имеются восстанавливающая сила F и возмущающая сила S. На рис. 8.9 ось х направлена вдоль линии действия сил F и S Начало отсчета взято в положении статического равновесия материальной точки. [2]
Влияние сопротивления на вынужденные колебания материальной точки выражается в сдвиге фазы колебаний относительно фазы возмущающей силы и в уменьшении амплитуды колебаний по мере увеличения сопротивления. [3]
Какая сила вызывает вынужденные колебания материальной точки. [4]
Периодическая возмущающая сила вызывает вынужденные колебания материальной точки. Если возмущающая сила не является периодической функцией времени, то она вызывает также непериодическое движение. [5]
Рассмотрим влияние сопротивления движению на вынужденные колебания материальной точки, полагая модуль силы сопротивления пропорциональным первой степени скорости точки. Рассмотрим материальную точку М ( рис. 47), совершающую прямолинейное движение под действием восстанавливающей силы Р, возмущающей силы Q, изменяющейся по гармоническому закону, и силы сопротивления R - аг. Направим ось х по траектории точки Л /, поместив начало координат О в положение покоя точки, соответствующее недеформированной пружине. [6]
Какой вид имеет дифференциальное уравнение вынужденных колебаний материальной точки и каково его общее решение. [7]
Таким образом, влияние сопротивления па вынужденные колебания материальной точки выражается в сдвиге фазы колебаний относительно фазы eo JMyiiiaioiiicii силы и в уменьшении амплит ды колебаний по мере увеличения сопротивления. [8]
Уравнение (16.3) представляет собой дифференциальное уравнение вынужденных колебаний материальной точки. [9]
При каких условиях возникает резонанс и каковы уравнение и график вынужденных колебаний материальной точки при резонансе. [10]
Нетрудно видеть, что дифференциальное уравнение ( 1) аналогично дифференциальному уравнению вынужденных колебаний материальной точки при наличии силы сопротивления, пропорциональной скорости: х 2пх k2x h sin ( pt б) при р со и б 0, данному в обзоре теории колебаний материальной точки на стр. [11]
Нетрудно видеть, что дифференциальное уравнение ( 1) аналогично дифференциальному уравнению ( 13) вынужденных колебаний материальной точки при р со и б 0 ( см. обзор теории колебаний материальной точки на стр. [12]
Это означает, что сила сопротивления движению, пропорциональная первой степени скорости, не влияет на величину круговой частоты вынужденных колебаний материальной точки. [13]
Круговая частота р вынужденных колебаний х2 равна круговой частоте р возмущающей силы S. Это означает, что сила сопротивления движению, пропорциональная первой степени скорости, не влияет на величину круговой частоты вынужденных колебаний материальной точки. [14]
Существенно, что в стоячей волне все точки колеблются в одинаковой фазе. Поэтому брусок можно мысленно заменить эквивалентной ему системой, состоящей из двух масс на концах ( каждая равна четверти массы бруска), связанных пружиной такой жесткости, чтобы собственная частота этой системы была равна частоте основной гармоники бруска. Обе массы колеблются навстречу друг Другу, так что для каждой половины применимы гораздо более простые закономерности вынужденного колебания материальной точки ( ср. [15]