Cтраница 1
Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. Это справедливо только тогда, когда можно пренебречь действием окружающих молекул, также поляризованных приходящей световой волной. Такое допущение справедливо для разреженных газов, где расстояние между молекулами среды велико. [1]
Вынужденные колебания электрона под действием падающей волны на удвоенной и утроенной частотах приводят к генерации в среде световых волн с частотами, кратными частоте падающей на среду волны. Это значит, что в сильных оптических полях нарушается один из основных принципов линейной оптики, заключающийся в неизменности частоты света при переходе из одной среды в другую. Считалось, что частота задается процессами в источнике света, а именно частотой колебаний оптического электрона в излучающем атоме, и не меняется при изменении условий распространения. Но при выполнении определенных условий ( см. § 10.3) даже небольшой ангармонизм оптических электронов прозрачной среды позволяет получить удвоение частоты проходящего света. [2]
Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. [3]
При вынужденных колебаниях электронов вещества под действием электрического поля волны их движение, создающее поляризованность, вообще говоря, происходит с отставанием по фазе от колебаний напряженности электрического поля. Это запаздывание по фазе в формуле (2.12) проявляется в том, что восприимчивость х ( ы) - комплексная величина. [4]
В процессе вынужденных колебаний электронов с частотой v падающего на вещество спета периодически изменяются ди-польные электрические, моменты молекул. При наложении они интерферируют, причем результат интерференции зависит от соотношения их амплитуд и начальных фаз. [5]
В процессе вынужденных колебаний электронов с частотой v падающего на вещество света периодически изменяются дипольные электрические моменты молекул. Средние расстояния между частицами вещества во много раз меньше длины когерентности света, поэтому вторичные волны, излучаемые весьма большим числом соседних молекул среды, когерентны как между собой, так и с первичной волной. При наложении они интерферируют, причем результат интерференции зависит от соотношения их амплитуд и начальных фаз. [6]
В процессе вынужденных колебаний электронов с частотой v падающею на вещество света периодически изменяются дипольные электрические моменты атомов. [7]
В процессе вынужденных колебаний электронов с частотой v падающего на вещество света периодически изменяются дипольные электрические моменты атомов. [8]
Это свечение обусловлено вынужденными колебаниями электронов в атомах, молекулах или ионах рассеивающей среды под действием падающего света. Как показал Л. И. Мандельштам ( 1907), рассеяние света может возникать только в оптически неоднородной среде, показатель преломления которой нерегулярно изменяется от точки к точке. [9]
Это свечение обусловлено вынужденными колебаниями электронов в атомах, молекулах или ионах рассеивающей среды под действием падающего света. [10]
Наоборот, когда фаза вынужденных колебаний электронов противоположна по фазе приходящей волне, то длина волны и фазовая скорость в среде больше, чем т вакууме. [11]
В результате этого воздействия возникают вынужденные колебания электронов, приводящие к излучению ими вторичных световых волн. [12]
В основе ее лежало рассмотрение вынужденных колебаний электронов под действием падающего рентгеновского излучения. [13]
Наоборот, когда фаза - вынужденных колебаний электронов противоположна по фазе приходящей волне, то длина волны и фазовая скорость в среде больше, чем в вакууме. [14]
При падении света на поверхность металла возникают вынужденные колебания электронов, которые порождают сильную отраженную волну. Даже тонкие слои металла дают высокий коэффициент отражения и являются малопрозрачными. Электромагнитная волна внутри металла быстро затухает. [15]