Альвеновское колебание

Cтраница 1

Альвеновские колебания могут появляться в их области прозрачности в результате подбарьерного просачивания магнитозвуковых. [1]

Исключение составляют альвеновские колебания в конфигурации магнитного поля типа магнитного берега. В случае однородного магнитного поля или при его поперечной неоднородности поперечная составляющая переменного электрического поля, вращающаяся в ионную сторону ( лево-поляризованная составляющая) эффективно подавляется плазмой. В этом случае циклотронное поглощение обусловлено слабыми эффектами Доплера и конечного ларморовского радиуса ионов. В то же время в области частот иоио1 действует явление альвенов-ского резонанса, посредством которого энергия длинноволновых магнитозвуковых и альвеновских колебаний перекачивается в коротковолновые нижнегибридные колебания. Ввиду того, что у таких колебаний имеется значительная продольная составляющая электрического поля они могут эффективно поглощаться электронами. Сокращение поперечной длины волны ведет также к увеличению поглощения за счет ионной вязкости, однако в высокотемпературной плазме этот механизм остается слабым. [2]

Однако в случае альвеновских колебаний, в отличие от случая, рассмотренного Бадденом, пространственный резонанс не является следствием фазового, и поэтому волновая энергия не может переходить в энергию движения заряженных частиц. Чтобы выяснить какую форму она принимает, проанализируем явления, происходящие в окрестности точки альвеновского резонанса. При приближении к ней характерный поперечный масштаб альвеновских колебаний сокращается - волновое число возрастает. [3]

Для рассматриваемых нами альвеновских колебаний мелкомасштабные эффекты недиссипативны - обязаны учету инерции электронов, поэтому в отличие от уравнения Орра-Зоммерфельда в уравнении (8.9) коэффициент перед членом с четвертой производной действителен. Данное обстоятельство отражает тот факт, что в плазме наряду с крупномасштабными альвеновскими могут распространяться мелкомасштабные - нижнегибридные колебания, завязывающиеся с альвеновскими в точке альвеновского резонанса. [4]

В силу сходства уравнения альвеновских колебаний с уравнением Орра-Зоммерфельда весьма сходными оказываются и результаты анализа эволюции начальных возмущений в этих двух задачах. Затухание вызывается расфазировкой псевдоволн, сдвигающихся друг относительно друга из-за неоднородности течения. При t X-1 3 ( fcVr0 /) - 2 / 3 диффузия ротора скорости, вызываемая вязкостью жидкости, разрушает псевдоволны. [5]

Вторым следствием является неустойчивость несобственных локальных альвеновских колебаний, эволюция которых анализировалась выше. Однако в неравновесной плазме, как и в равновесной, по прошествии времени t ts должны вступить в действие эффекты неидеальности плазмы, вызывающие резкое затухание возмущений. [6]

Пространственная структура собственных колебаний. 1 - зависимость альвеновской частоты от координаты. xs-i 2 - точки альвеновского резонанса. волнистые линии символически изображают распространение волн, приводящее к установлению собственных колебаний. направление распространения длинноволновых и коротковолновых колебаний может быть синхронно изменено на противоположное. [7]

В этом выражении первое слагаемое описывает крупномасштабные альвеновские колебания, падающие на точку альвеновского резонанса справа, второе - мелкомасштабные нижне гибридные, уходящие от этой точки. Здесь термины падающий и уходящий характеризуют направления групповой скорости. [8]

Предположим сначала, что область прозрачности альвеновских колебаний неограниченна. [9]

Уравнение (11.20) идентично по виду уравнению высокочастотных альвеновских колебаний. Из результатов анализа следует, что длинноволновые желобковые колебания, падающие на точку ларморовского резонанса справа, полностью трансформируются в коротковолновые, убегающие от этой точки. При принятых знаках величин Р и О х области прозрачности колебаний обоих типов располагаются справа от резонансной точки. [10]

Для таких колебаний альвеновский резонанс невозможен, и область прозрачности альвеновских колебаний простирается до центра плазменного шнура. [11]

Используя результаты, полученные в Приложении 4, проанализируем сначала падение альвеновских колебаний на точку альвеновского резонанса. [12]

Таким образом, С О, a D совпадает со спектральной функцией альвеновских колебаний. [13]

Таким образом, в плазме с монотонно меняющейся плотностью ( альвеновской частотой) собственные альвеновские колебания отсутствуют. [14]

В реальных условиях параметр Г CJ чрезвычайно велик, что обеспечивает практически полное поглощение альвеновских колебаний, набегающих на точку циклотронного резонанса, со стороны меньшего магнитного поля. [15]

Страницы: 1 2