Нелинейная добавка

Cтраница 2

В 1965 впервые наблюдалась самофокусировка света, зарегистрированы поперечные нелинейные взаимодействия: в нелинейной среде дифракционная расходимость мощного светового пучка подавляется нелинейной рефракцией, обусловленной нелинейной добавкой к показателю преломления ( Аи гаа /, п2 - Х3) Ь В том же году запущен параметрический генератор света, в к-ром взаимодействие волн на квадратичной нелинейности используется для генерации когерентного излучения, плавно перестраиваемого по частоте в широком диапазоне. [16]

В формуле (2.20) первый член соответствует линейному решению ( см. формулу 2.9), второй член характеризует постоянное, затухающее с глубиной волновое течение ( стоксово течение), третий член характеризует нелинейную добавку к орбитальной скорости, изменяющуюся с двойной частотой. [17]

В плоскости восстановленного изображения условие фокусировки выполняется только для изображения, соответствующего линейной составляющей. Нелинейная добавка приведет к фазовым искажениям и дефокусировке изображения, что значительно затруднит восприятие неискаженного изображения. [18]

Траектории лучей при самодефокусировке в тонкой нелинейной линзе. [19]

Здесь А - комплексная амплитуда поля, п - линейная часть показателя преломления среды, плл - отри-цат. Если нелинейная добавка к показателю преломления положительна ( пяя 0), то вместо дефокусировки развивается самофокусировка, света. [20]

Самофокусировка интенсивного пучка в нелинейной среде. [21]

Оценим толщину слоя вещества / сф, необходимую для пересечения крайних лучей с осью пучка внутри нелинейной среды. Благодаря нелинейной добавке к показателю преломления п А2 появляется разность фаз между колебаниями на оси пучка и на его краях. Амплитуду поля на оси пучка обозначим через АО, а на краях будем считать ее нулевой. [22]

В [27] выполнен расчет спектра сверхкоротких импульсов в нелинейной среде при учете конечного времени установления нелинейной добавки к групповой скорости. [23]

Если внешний слой керамический, то сходимость убыстряется. Этот эффект объясняется физической линейностью наиболее жесткого в пакете керамического материала, что не дает сказаться на решении нелинейным добавкам из более мягких слоев. [24]

Кубичный по полю квазистатический отклик такой среды, наряду со спектральной компонентой % ( 3) ( со), удобно характеризовать также коэффициентом 2, определяющим величину нелинейной добавки к показателю преломления. [25]

Хотя стеклянные волоконные С, первоначально разрабатывались в качестве линейной передающей среды для систем оптич. I: п п п 1, где п0 - линейная часть показателя преломления при произвольно низких значениях интенсивности, не зависящая от интенсивности; п 1 - нелинейная добавка, п - коэф. Малая величина п для кварцевого стекла показывает, что оно не является хорошим нелинейным материалом. Однако, когда стекло используется в виде волоконного С, нелинейность может иметь большой эффект, что связано с малым сечением сердцевины одномодового волоконного С. Это означает, что при введении в С. Вт интенсивность / - 1 МВт / см2, Такая высокая интенсивность сохраняется на больших длинах С. [26]

Мы рассмотрим здесь как вывод вакуумного добашка к лагранжиану гравитации по методу Швингера, так и получение сечений рассеяния через виртуальные кванты других полей согласно теории матрицы рассеяния. Результаты обоих подходов в общем согласуются друг с другом. Заметим, что подобный вопрос, но дл случая слабого гравитационного поля, без предположений о его медленном изменении от точки к точке, был рассмотрен Бродским и Иваненко ( 1952); вш не будем делать предположений при выводе нелинейных добавок к лагранжиану по методу Швингера относительно слабости ноля ( в смысле близости метрического тензора к галнлее-вым значениям) i но предположим, что этот тензор весьма медленно меняется в пррстранстве и во времени. [27]

Наблюдаются же элементарные частицы, что с точки зрения квантовой теории означает необходимость рассмотрения состояний, собственных для оператора числа частиц. Эти состояния связаны с конструкцией пространства Фока. Классическая теория полей с точки зрения квантовой теории соответствует ситуации, когда относительно некоторого наблюдателя ( средств наблюдения) определено такое состояние квантовой системы, в котором средние значения операторов совпадают с величинами, определяемыми в классической теории. Если бы такое состояние можно было физически реализовать для любого поля, то для соответствующего наблюдателя не было бы ни рождения частиц, ни эффектов, обусловленных нелинейными добавками из-за поляризации вакуума. Однако подобное состояние, требующее рассмотрения нефоковской конструкции пространства состояний, возможно, по-видимому, лишь для электромагнитного поля. [28]

Визуальная интерпретация теоремы 4.15.1 довольно прозрачна. Монотонность же, в свою очередь, обеспечивает взаимную однозначность функции. При п 1 о монотонности речь не идет, но она и не нужна. Невырожденность работает иначе, обеспечивая ситуацию общего положения для аппроксимирующих плоскостей, что дает единственную разрешимость линейных уравнений у / ( 0) ж при любом у. Нелинейная добавка 0 ( ж) слишком мала ( в достаточно малой окрестности), чтобы ощутимо изогнуть эти плоскости. [29]

Страницы: 1 2