Количество - поглощенное тепло
Cтраница 2
Для определения количества тепла Q, поглощенного телом во время процесса, разобьем его на бесконечно малые элементарные процессы, соответствующие бесконечно малым изменениям величин р, v, Т на Др, Ду, ДГ. Если бы менялась только одна из этих величин, то количество поглощенного тепла было бы приближенно пропорционально приращению соответствующей переменной; если же меняются сразу все три переменные, то по принципу наложения малых действий [ I, 63 ] полное приращение AQ будет равно сумме этих частных приращений. [16]
Для определения количества тепла Q, поглощенного телом во время процесса, разобьем его на бесконечно малые элементарные процессы, соответствующие бесконечно малым изменениям величия р, v, Т на Др, Ар, ДГ. Если бы менялась только одна из этих величин, то количество поглощенного тепла было бы приближенно пропорционально приращению соответствующей переменной; если же меняются сразу все три переменные, то по принципу наложения малых действий [ I, 63 ] полное приращение AQ будет равно сумме этих частных приращений. [17]
Указанная схематизация состоит в том, что из совокупности всех участвующих в процессе тел выделяется рабочее тело, а остальные рассматриваются как источники тепла и источники или, наоборот, объекты, работы. Важно отметить, что для вычисления полезной работы процесса и количества поглощенного тепла, составляющих главное содержание технических приложений термодинамики, не обязательно знать все особенности кинетики реального процесса; вполне достаточно, чтобы наряду с внешними условиями, в которых протекает процесс, были известны конечные, и, само собой разумеется, начальные состояния всех участвующих в процессе тел. [18]
При слабом ветре или его отсутствии вы теряете тепло в основном путем теплового излучения. Любой предмет при температуре выше абсолютного нуля излучает тепло, и чем горячее предмет, тем больше тепла он излучает. Кроме того, он также поглощает тепло из окружающей среды, причем количество поглощенного тепла зависит от температуры среды. Поскольку температура вашего тела почти всегда выше температуры среды, тело в целом теряет тепло. Когда вы в холодный день находитесь на улице или стоите в комнате лицом к окну, поглощаемое вами излучение незначительно, поскольку окружающая среда излучает слабо. Поэтому потеря телом тепла увеличивается, и вам становится холодно. [19]
Так, любое увеличение фазового пространства, доступного молекуле данной системы, отражается на увеличении энтропии. Если температура идеального газа увеличивается без изменения занятого газом объема, энтропия возрастает, так как для молекулы становится доступной большая область пространства импульсов. И в этом случае можно при помощи статистической механики показать, что энтропия измеряется частным от деления количества поглощенного тепла, приходящегося на одну молекулу, на температуру. Молекулярная энтропия, будучи мерой фазового пространства, доступного частицам системы, зависит только от состояния системы, и отношение ее к теплоте, поглощенной в любом механически обратимом процессе, является сущностью второго закона термодинамики. [20]
Высота горы не зависит от того, каким способом вы будете добираться до ее вершины. В этом примере h - функция состояния, не зависящая от пути, a w - нет. Также не является функцией состояния q, так как количество поглощенного тепла зависит от того, каким способом происходит поглощение. [21]
 |
Зависимость критерия Nu от комплекса Pr V3 Re при тепло - и массо. [22] |
Нагретые вещества ( жидкости, твердые тела и некоторые газы) передают тепло излучением. Тепловые лучи, испускаемые телами, представляют собой электромагнитные волны длиной от 0 8 до 40 мк и более. Между телами с различной температурой происходит лучистый теплообмен. Попадая на тело, лучистая энергия частично отражается, частично поглощается, а часть ее проходит сквозь тело, причем для тела с более низкой температурой количество поглощенного тепла больше, чем отраженного. [23]
Страницы: 1 2