Cтраница 2
Так как в группе 8з ГГуе Гь Г 2 или Гз, можно определить ядерные спиновые статистические веса каждого ровибронного состояния. Таким образом, ровибронные состояния типа симметрии Ti не имеют ядерных спиновых партнеров, и, следовательно, ядерный спиновый статистический вес их равен нулю. Поэтому при построении функций Ф, необходимых для диагонализации гамильтониана И, мы не учитываем те функции Ф, в которые входят ФГуе, относящиеся к полносимметричному типу. [16]
Цель настоящего сообщения состоит в описании вариационных волновых функций основного и возбужденного состояний, которые, по моему мнению, согласуются со всеми экспериментальными фактами и объясняют этот эффект. Основное состояние представляет собой новое состояние вещества - квантовую жидкость с элементарными возбуждениями ( квазиэлектронами и квазидырками), обладающими дробным зарядом. Адекватность этих волновых функций доказана мною для случая малого числа электронов, когда возможна непосредственная численная диагонализация многочастичного гамильтониана. [17]
План этой статьи следующий. Первые три параграфа, § 5.1 - 5.3, посвящены модели Изинга. Мы увидим, что систематическое применение первоначального метода Онсагера [5] позволяет идентифицировать не только, свободную энергию, но также и сам спиновый оператор. Сначала в § 5.1 мы даем обзор процедуры диагонализации гамильтониана [5,7], а затем в § 5.2 вычисляем нормальные символы спиновых операторов. Мы устанавливаем также их сходимость и некоторые свойства симметрии. В § 5.4 рассматривается двумерная решетчатая модель, которая представляет собой симплектический вариант модели Изинга. Читатель легко увидит, что формулировка при помощи континуального интегрирования, использованная здесь, допускает немедленное обобщение на аналогичные многомерные модели. [18]
Очевидное объяснение этого факта заключается в том, что потенциал примеси является притягивающим и состояние AI, подобно s - состояниям в атоме водорода, имеет наибольшую вероятность находиться вблизи начала координат, где порождаются притягивающие коррекции центральной ячейки. Различные доноры обладают также довольно большими химическими сдвигами между энергиями своих основных состояний. Последнее связано с тем, что потенциал примеси обычно не является чисто кулоновским вблизи остова. Существуют коррекции, обусловленные обменными и корреляционными эффектами между донорным электроном и электронами остова. Кроме того, экранирование кулоновского потенциала ( посредством диэлектрической постоянной е) уменьшается вблизи остова. Рассчитать величину этих коррекций, исходя из первых принципов, довольно трудно. После того, как найден реалистичный потенциал, можно провести диагонализацию гамильтониана для огибающей волновой функции с помощью численных методов. [19]