Cтраница 2
Теперь рассмотрим задачу об упругом соударении двух частиц в системе центра масс. В этой системе суммарное количество движения равно нулю, поэтому обе частицы будут двигаться навстречу друг другу и после удара будут разлетаться с одинаковыми и противоположными количествами движения. [16]
Эти результаты и выражают закон сохранения количества движения системы. Из них следует, что внутренние силы изменить суммарное количество движения системы не могут. [17]
Таким образом, локально вблизи центра свободного вихря скорость и будет увеличиваться с увеличением радиуса, тогда как в соответствии с равенством (4.24) она должна уменьшаться - с увеличением г. В действительности же это последнее условие будет выполняться за пределами переходной области, в которой и достигает своего максимального значения. Значение и в такой области зависит от степени вязкости жидкости и суммарного количества движения вихря. [18]
Таким образом, локально вблизи центра свободного вихря скорость и будет увеличиваться с увеличением радиуса, тогда как в соответствии с равенством (4.24) она должна уменьшаться - с увеличением г. В действительности же это последнее условие будет выполняться за пределами переходной области, в которой и достигает своего максимального значения. Значение и в такой области зависит от степени вязкости жидкости и суммарного количества движения вихря. [19]
Если в начальный момент ( / 0) Q00, то, очевидно, Q0 в любой момент движения. Из закона сохранения количества движения мы видим, что внутренние силы не могут изменить суммарное количество движения системы. [20]
Внутренними силами являются силы взаимодействия между человеком и вагонеткой; эти силы не могут изменить суммарное количество движения рассматриваемой системы. Внешними же силами, действующими на механическую систему, являются: - Pim g - вес человека, Pzm. Мы предполагаем, что рельсы являются достаточно гладкими, поэтому силы трения незначительны и можно считать опорные реакции А и Nz направленными перпенди-к опоре. [21]
Для нахождения угла а, как и в плоском случае, можно воспользоваться законом сохранения количества движения: проекции количества движения на ось х до соударения и после него должны быть одинаковыми. Рассмотрим два элемента струй, которые представляют собой цилиндрики высотой 1 вблизи точки х оо; их суммарное количество движения равно ( лг - nrf) V0, если плотность равна 1, что мы и предполагаем. [22]
Рассмотрим частный случай, когда внешние силы, действующие на составные части системы, перпендикулярны некоторому направлению, например, оси ОХ. Однако, внутренние силы взаимодействия не могут изменить как общее количество движения в системе, так и суммарное количество движения составных частей системы в любом выделенном нами направлении. [23]
Движение молекул сказывается на макроскопических свойствах газа. Давление газа на стенку можно определить как силу, которая возникает в результате изменения нормальной к стенке составляющей суммарного количества движения молекул при их соударении со стенкой; при этом молекулу и стенку считают абсолютно упругими твердыми телами. [24]
Винт сообщает некоторой массе воздуха ( или воды) движение вдоль оси винта, отбрасывая эту массу назад. Если рассматривать отбрасываемую массу и самолет ( или судно) как одну систему, то силы взаимодействия винта и среды как внутренние не могут изменить суммарное количество движения этой системы. Поэтому при отбрасывании массы воздуха ( воды) назад самолет ( или судно) получает соответствующую скорость движения вперед, такую, что общее количество движения рассматриваемой системы останется равным нулю, так как оно было нулем до начала движения. [25]
Винт сообщает некоторой массе воздуха ( или воды) движение вдоль оси винта, отбрасывая эту массу назад. Если рассматривать отбрасываемую массу и самолет ( или судно) как одну систему, то силы взаимодействия винта и среды, как внутренние, не могут изменить суммарное количество движения этой системы. Поэтому при отбрасывании массы воздуха ( воды) назад самолет ( или судно) получает соответствующую скорость движения вперед, такую, что общее количество движения рассматриваемой системы остается равным нулю, так как оно было нулем до начала движения. [26]
Рассмотрим вновь случай разреженной взвеси с размерами частиц больше 1 мк, когда распределение скорости в жидкости слабо зависит от присутствия частиц, а броуновская диффузия частиц незначительна. Ясно, что 1) рассеивание частиц в струе обусловлено движением жидкости; 2) так как множество частиц замедляется, их концентрация увеличивается и в конечном счете они осаждаются; 3) суммарное количество движения системы сохраняется, как и в случае струи однофазной жидкости, но количество движения частиц при этом диссипирует. [27]
Газ, проходящий через зазор, слегка может изменить свое первоначальное движение, которое определялось скоростью wi, благодаря воздействию на газ лопаток колеса, пока газ еще не перешел в зазор. Взаимное влияние от трения газа, прошедшего через зазор, и газа, потекшего по каналу колеса, будет приближаться к w как по величине, так и по направлению, но, что очень важно, суммарное количество движения обеих струек газа будет оставаться неизменным. [28]
Эта сила не может изменить суммарное количество движения системы. Но так как пороховые газы, действуя на пулю, сообщают ей некоторое количество движения, направленное вперед, то они одновременно должны сообщить винтовке такое же количество движения в обратном направлении. [29]
Эта сила не может изменить суммарное количество движения системы. Но так как пороховые газы, действуя на пулю, сообщают ей некоторое количество движения, направленное вперед, то они одновременно должны сообщить винтовке такое же количество движения в обратном направлении. [30]