Cтраница 1
Добавление члена, содержащего временную производную от т, дает возможность представлять с помощью этого уравнения явление релаксации напряжения, характерного для жидкостей с памятью. [1]
Добавление члена ( Зш переводит модель второго порядка в неполную кубичную и изменяет контуры. [2]
Добавление члена Е cos wt вызывает прибавление новых членов для 1г и 12, зависящих от параметров контуров и параметров введенной эдс. [3]
Добавление члена Е cos at вызывает прибавление новых членов для / j и / 2, зависящих от параметров контуров и параметров введенной эдс. [4]
Добавление члена av эквивалентно уменьшению или увеличению демпфирования. [5]
Добавлением члена g cos at учитывается модуляция плотности заселенности люминесцентного уровня на частоте со, равной разностной частоте оптических мод. Так как обе оптические моды присутствуют в обоих лучах интерферометра и заселенность люминесцентного уровня пропорциональна квадрату оптического поля, появляющийся сигнал всегда будет иметь разностную частоту, модулирующую люминесценцию. [6]
Необходимость добавления члена с током смещения в случае переменных во времени полей видна из того, что только тогда уравнения (1.2) и (1.3) будут удовлетворять закону сохранения заряда. [7]
Оно отличается от уравнения идеального газа добавлением члена а / г 2 к давлению и вычитанием величины Ь из объема, а / г / 2 является поправкой к давлению, обусловленной силами притяжения между молекулами; ее называют внутренним или, иногда, кохезионным давлением. Константа Ъ является поправкой к общему объему, обусловленной действительным объемом, занимаемым самими молекулами. R представляет и в этом случае универсальную газовую постоянную. [8]
Следовательно, первоначальную центральную силу нужно изменить путем добавления члена, изменяющегося обратно пропорционально кубу расстояния. [9]
Фурье получается лучшее приближение к прямоугольному колебанию По мере добавления членов аппроксимация становится все более точной по среднему квадрату ошибки. При добавлении составляющих выброс р, изображенный на фиг. В пределе при очень большом п выброс стремится к значению, составляющему примерно 18 % от амплитуды прямоугольного колебания или 9 % от полного скачка прямоугольного колебания, происходящего в начальный момент. За выбросом, называемым явлением Гиббса, следуют очень быстрые колебания, которые затухают на ничтож о малом расстоянии от точки разрыва. За исключением области, непосредственно примыкающей к точке разрыва, ряд Фурье сходится точно к временной функции сигнала. Для периодических сигналов, непрерывных повсюду и имеющих ограниченное изменение [ определенное в уравнении ( 212) ], ряд Фурье сходится и дает точное представление сигнала. [10]
Наличие зависимых источников также может быть учтено в этом случае добавлением членов в Z и Y-матрицах. [11]
Комплексный потенциал течения жидкости получается из формулы ( 1) добавлением члена - / ч In ( г - zt), который является комплексным потенциалом вихря А. [12]
Наличие зависимых источников также может быть учтено в этом случае добавлением членов в Z и Y-матрицах. [13]
Это уравнение движения отличается от простой, более привычной формы добавлением члена с третьей производной, выражающего силу лучистого трения. [14]
Отсюда следует, что билинейное взвешивание является дипольной схемой с добавлением квадрупольного члена. [15]