Cтраница 1
Компоненты операторов 1Тав и Uao могут быть явно выражены через компоненты Г - матрицы. [1]
Компоненты операторов магнитного и квадрупольного моментов преобразуются по типу симметрии векторов поворотов вокруг соответствующих осей. Следовательно, другие комбинации исходного и конечного состояний должны давать полносимметричное подынтегральное выражение, и переходы, запрещенные как диполь-ные, могут оказаться симметрично разрешенными квадрупольными переходами. Поэтому запрет по симметрии называют иногда альтернативным запретом. [2]
Компоненты оператора А в этой формуле являются функциями новых переменных. [3]
Компоненты оператора дипольного момента R ( уравнение 2.17) обладают некоторыми свойствами симметрии, которые обычно различаются. Эти свойства можно узнать, воспользовавшись таблицей характеров точечной группы, к которой относится данная молекула. [4]
Как узнать по коэффициентам компонент оператора (6.156), соответствует ли этому оператору некоторая форма. [5]
Вследствие того что три компоненты оператора дипольного момента обычно трансформируются различно при операциях симметрии разных точечных групп, переход может быть разрешенным с поляризацией вдоль одной или двух осей, но запрещенным с поляризацией вдоль другой ( или других) осей. Для молекул, имеющих центр симметрии, основным правилом отбора является правило Лапорта, утверждающее, что разрешенными являются лишь g - и-переходы. MI - - и, иногда называют запрещенными по четности. [6]
В дальнейшем нам понадобятся выражения компонент оператора углового момента через углы Эйлера. [7]
Они удовлетворяют обычным перестановочным соотношениям для компонент оператора момента. [8]
Обозначим через Ix, Iy, Iz компоненты оператора спина ядра, через г - его гиромагнитное отношение. [9]
Соотношения (7.147) аналогичны соотношениям (7.84) и (7.85) для компонент оператора J для двухатомной молекулы. [10]
Из вида заряженного тока следует, что в нем участвуют только левые компоненты биспинорных операторов. Это отвечает тому, что при и - - 1 частицы входят в него только с левыми спиральностями, а античастицы - только с правыми. Никаким слабым процессом нельзя породить или поглотить правое нейтрино или левое антинейтрино, если нейтрино участвует только в левых токах, а антинейтрино - только в правых, и если массы этих частиц равны нулю. [11]
Каждая ЭМ в зависимости от алгоритма задачи выходит на свою компоненту оператора обмена в случайный момент времени, однако обмен не начнется, пока все машины системы, участвующие в выполнении обмена, не выйдут на свои компоненты оператора обмена. [12]
Здесь Л ц ( А A) / 2 - вещественная компонента оператора А. [13]
В этом выражении для каждого значения k свертка ( взятие следа) оставляет только компоненты оператора плотности, пропорциональные Ik Ikx - i Iky Таким образом, если говорить о системе спинов 11 / 2, то только односпиновые операторы Ikx и Iky вызывают наблюдаемую намагниченность. Произведения типа 2 / /, представляющие противофазную когерентность, строго говоря, не дают наблюдаемой намагниченности. [14]
Тогда нетрудно показать, что величина i [ H, Lk ] есть соответствующая компонента оператора суммарного момента сил, действующего на электроны, причем этот момент сил обусловлен ядрами и действием на электроны всевозможных внешних полей, которые могут присутствовать; вклады же электрон-электронного взаимодействия взаимно компенсируются. Таким образом, если для Z / & удовлетворяется гипервириальная теорема, то среднее значение соответствующей компоненты момента сил обратится в нуль. [15]