Боковой компонент
Cтраница 4
Гросса, в индивидуальных жидкостях обусловлена изобарическими флуктуация-ми плотности ( см. § 4 и [1]), которые пропорциональны флуктуациям энтропии. В отличие от адиабатических флуктуации изобарические флуктуации с течением времени не изменяют своего положения в пространстве. Поэтому максимум компоненты Гросса соответствует частоте v0 возбуждающего излучения. Симметрично расположенные по отношению к центральной компоненте боковые компоненты релеевского триплета, или компоненты Мандельштама - Бриллюэна, обусловлены адиабатическими - флуктуациямитшютности. [46]
ФКМ, обнаруживает себя появлением в спектре импульса боковых полос. Диаметр сердцевины световода был выбран равным лишь 3 мкм для того, чтобы исключить возможность многомодового четырехволнового смешения ( см. гл. Центральный пик в спектре накачки ( рис. 8.11) имеет существенную внутреннюю структуру, которая в этом эксперименте осталась неразрешенной. Боковые полосы указывают на очевидное существование модуляционной неустойчивости, индуцированной ФКМ. Положение боковых полос меняется с изменением длины световода и пиковой мощности накачки. Было установлено, что это изменение соответствует теории, изложенной в разд. В спектре ВКР также проявляются боковые компоненты, существование которых следует из теории, хотя из-за ФКМ-уширения спектра они едва разрешены. [48]
Хотя многократное рассеяние происходит по тем же законам, что и однократное, расчет интенсивности света, прошедшего через плотное облако, представляет значительные математические трудности. Точное решение получено только для весьма идеализированных условий, в основном для изотропного рассеяния и для случаев точечного источника света и сферических рассеивающих систем, а также плоского источника и плоскопараллельных систем. Чу и Черчилль78 предложили шести-поточную модель, в которой индикатриса рассеяния одной сферой представлена в виде суммы шести компонент: направленной вперед, направленной назад и четырех равных боковых. Интегродиф-ференциальное уравнение, описывающее интенсивность излучения в рассеивающей среде, сводится при этом к системе обычных дифференциальных уравнений, и решения, пригодные для численных расчетов, могут быть получены для различных геометрических конфигураций источника света и рассеивающей системы. В некоторых случаях можно использовать двухпоточную модель, в которой боковые компоненты приравниваются нулю. Согласно выводам авторов, слой плотного гидрозоля толщиной в несколько миллиметров может применяться для моделирования рассеяния в грубодисперсных атмосферных облаках с размерами порядка нескольких километров. [49]
 |
Наблюдение явления Зеемана вдоль магнитного поля. [50] |
Только в 1896 г. Зееман обнаружил, что если поместить источник света между полюсами мощного электрома. В дальнейшем, пользуясь спектральной аппаратурой с большой разрешающей силой, удалось установить, что это уширение вызывается расщеплением каждой линии на несколько компонент. Это явление было названо Зееман-эффектом. Вскоре после его открытия Лоренцом была дана теория этого эффекта. Теория Лоренца носит название классической, так как она основана на классической электродинамике. В спектре излучения атома должны появиться частоты, соответствующие сумме и разности частоты вращения электрона вокруг ядра и частоты прецессии. По той же теории Лоренца при наблюдении спектра в направлении, перпендикулярном полю ( рис. 643), должны наблюдаться три линии вместо одной, причем две боковых компоненты поляризованы поперек поля, а центральная - вдоль. [51]
Страницы: 1 2 3 4