Cтраница 2
Разницу kL в местах стыка окружности делят пополам и через эти точки радиусом Rt проводят дуги окружности, которые и образуют искомый контур заготовки. Величина Rt подбирается построением. [16]
В разделах 3.2 - 3.5 были рассмотрены вариационные задачи, в решениях которых характеристика исходного потока, выходящая из начальной точки искомого контура, сохраняется. Следующий раздел будет посвящен течениям с головными ударными волнами. [17]
Торец газом не обтекается, а давление р, действующее на него, - известная константа, не зависящая от формы искомого контура. [18]
Во-первых, заметим, что периметр ( для вычисления которого в предыдущем разделе был описан довольно простой алгоритм) является не чем иным, как длиной искомого контура. Однако мы увидим, что вычислить периметр значительно проще, чем сам контур, как набор непе - е ресекающихся циклов. [19]
Решая вариационную задачу для осесимметричных течений в линейной постановке, Никольский вводит контрольный контур из характеристик первого и второго семейств, проходящих, соответственно, через переднюю и заднюю точки искомого контура. При этом характеристика первого семейства полностью известна, а вариационная задача ставится для функций на характеристике второго семейства. Сама вариационная задача оказывается одномерной, а исследуемый функционал относится к хорошо изученному типу. После определения искомых функций на характеристике второго семейства течение около искомого контура находится решением задачи Гурса. Искомый контур является линией тока найденного течения. Таким образом, подход Никольского избавляет от необходимости предварительного решения задачи обтекания произвольного контура и приводит лишь к необходимости решения конкретной задачи Гурса. [20]
Аналогично находят точки 16а, 17а, 18а, 19а, 20а, 21а второй половины верхнего основания и, последовательно соединив все точки, отмеченные на верхнем основании, получают искомый контур верхнего основания детали. [21]
Аналогично находят точки 16а, 17а, 18а, 19а, 20а, 21а второй половины верхнего основания и, последовательно соединив все точки, отмеченные на верхнем основании, получают искомый контур верхнего основания фигуры. [22]
Рассмотрена вариационная задача о построении образующей плоского или осесимметричного тела, обеспечивающей минимум волнового сопротивления при обтекании неоднородным сверхзвуковым потоком идеального ( невязкого и нетеплопроводного) газа в случае, когда в область определенности искомого контура попадает зона резкого изменения энтропии и полной энтальпии. В пределе указанная зона вырождается в тангенциальный разрыв. [23]
Наконец, решением задачи ГУрса при известных характеристиках kh и lh определяется течение в области khl. Искомый контур является линией тока ф fa найденного течения. [24]
Множество В мы будем считать находящимся в t - плоскости, а множества В1 ( z) и А - в - плоскости. Искомый контур С существует, если множества А и В ( z) не имеют общих точек. [25]
Наконец, решение задачи Гурса для тех же уравнений с определенными теперь характеристиками kh и Ift позволяет найти течение в области khl. Линия тока построенного течения определяет искомый контур. [26]
Все рассматриваемые здесь задачи будут сводиться к определению оптимального контура ab, помещенного в заданный набегающий поток газа. В течениях со сверхзвуковыми скоростями из передней точки а искомого контура ( рис. 3.7) начинается, вообще говоря, ударная волна ас. [27]
Реализуемость решения ijj ( X / 3) подразумевает также замкнутость контура в физической плоскости и отсутствие самопересечений. Первое обеспечивается асимптотикой ( 33), а второе тем, что искомый контур выпуклый и вращение касательной на нем меньше 2 тт. [28]
В следующем разделе будут рассмотрены внутренние течения и задачи со свободным концом искомого контура. [29]
В силу (2.1) и (2.2) это имеет место на отрезке пЪ замыкающей характеристики и на всех характеристиках второго семейства в треугольнике knb. В случае плоского безвихревого течения прямолинейны все характеристики второго семейства в области определенности аНЪа искомого контура. [30]