Рассматриваемая конфигурация

Cтраница 2

ЕьЕэ эй-э & чф - известная функция для рассматриваемой конфигурации тела; d, 8, С данные в каждом конкретном случае геометрические параметры. [16]

Они классифицируются по неприводимым представлениям точечной группы симметрии, которой обладает рассматриваемая конфигурация ядер. При этом, однако, надо подчеркнуть очевидный факт, что получаемая таким образом классификация относится именно к данному определенному расположению ядер, так как при их смещении симметрия конфигурации, вообще говоря, нарушается. Обычно речь идет о расположении, соответствующем положению равновесия ядер. В этом случае классификация продолжает иметь известный смысл и при малых колебаниях ядер, но, конечно, теряет смысл, если колебания нельзя рассматривать как малые. [17]

Здесь 7, L и 5 - квантовые числа, соответствующие рассматриваемой конфигурации из п валентных электронов. [18]

Ar g - A - Аналогично находятся расщепления для остальных термов рассматриваемой конфигурации. [19]

Тип симметрии состояния определяется характерами прямого произведения типов симметрии орбиталей, образующих рассматриваемую конфигурацию волновой функции. [20]

Как и в приведенных выше результатах Рэлея [ формула (13.2.39) ], для рассматриваемой конфигурации также существуют устойчивые режимы при последовательно возрастающих значениях Ra. Ясно, что наличие твердых границ гарантирует более устойчивое поведение жидкости по сравнению с двумя другими конфигурациями, рассмотренными выше. [21]

Как и в приведенных выше результатах Рэлея [ формула (13.2.39) ], для рассматриваемой конфигурации также существуют устойчивые режимы при последовательно возрастающих значениях Ra. Полученная нейтральная кривая для первого неустойчивого режима ( п1) показана штрихпунктиром на рис. 13.2.1. Соответствующие критические значения оказываются равными RaKP. Ясно, что наличие твердых границ гарантирует более устойчивое поведение Жидкости по сравнению с двумя другими конфигурациями, рассмотренными выше. [22]

Эта матрица должна умножаться на матрицу к ( гц, г2) для рассматриваемой конфигурации. Если в ic ( fi, r2) заменить взаимное расстояние г12 через гу, то получим р ( rj, г2) - функцию только от радиусов. [23]

Если пренебречь сначала полями низкой симметрии, можно точно вычислить магнитные моменты каждой из рассматриваемых конфигураций в зависимости от константы спин-орбитального взаимодействия и температуры. [24]

Изображение конфигураций двух различных блоков одинакового размера, существующих в момент времени Т ( время Т входит в определение стираемой конфигурации. [25]

Кроме этого, необходимо определить, что произойдет с ячейками, соседними с соседями рассматриваемой конфигурации, чтобы быть уверенным, что и новая информация не сдвинулась от них вовне. Таким образом, формальное определение должно быть связано с рассмотрением ситуации в целом. [26]

Таким образом, ясно, что решение проблемы не связано с разностью нулевых энергий рассматриваемых конфигураций. [27]

Однако если при уголковых стержнях изгибающие моменты MX оказывали малое влияние и ими пренебрегали, то при стержнях рассматриваемой конфигурации эти моменты значительны и учитываются в расчетной схеме. Что касается линейных смещений узлов, то они и в рассматриваемой схеме оказывают малое влияние на работу системы, поэтому не учитываются. [28]

Для выяснения характера равновесия мы можем изменить координаты путем добавления постоянных таким образом, чтобы новые координаты при рассматриваемой конфигурации были равны нулю. [29]

Коэффициенты ап, a12, a22 являются, вообще, функциями д1 п 2; они называются коэффициентами инерции для рассматриваемой конфигурации системы. [30]

Страницы: 1 2 3 4