Концентрация - плазма
Cтраница 2
В системе ТР с индуктивной связью [43] можно получить a - Si: Н - пленки, содержащие высокую плотность дигидридных связей, в условиях высоких мощности ВЧ разряда и концентрации плазмы. На рис. 7.4.5 показаны зависимости электрофотографической чувствительности Е5 о и накопления заряда от отношения числа дигидридных и моно-гидридных связей, которое можно оценить из данных по ИК-поглощению. [17]
Оценить минимальное значение силы тока / mm, который необходимо пропустить вдоль плазменного столба радиусом R 5 см для удержания его в равновесии. Концентрация плазмы равна п - 7 - 1016 см-3, температура Т 3 - 107 К. [18]
Ток при этом меняет направление и носители заряда из плазмы вытягиваются во внеш. Концентрация плазмы у эмиттерных переходов уменьшается как за счет вытягивания неосновных носителей. [20]
 |
Зондирование плазмы микроволнами в волновой зоне. [21] |
Эта концентрация такова, что для нее данная частота как раз равна плазменной. Если концентрация плазмы ниже предельной, то волна свободно проходит через нее. [22]
 |
Скорость теплоотвода в плазме, содержащей водород ( 70 % по весу и гелий ( Вейман ( 1967. [23] |
Рассмотренные процессы могли эффективно осуществляться в расширяющейся Вселенной в ту или иную эпоху лишь в том случае, если их характерные времена меньше текущего космологического возраста. На ранних стадиях расширения, когда концентрации плазмы и фотонов были велики, эти времена удовлетворяли указанному неравенству. Однако в процессе расширения концентрации уменьшались настолько быстро, что рано или поздно такие неравенства должны были перестать выполняться. [24]
Идея, высказанная в [30], состояла в том, что шаровая молния представляет собой промежуточную, переходную форму темного и тлеющего разрядов. При этом внутри молнии возникает разряд с высокими концентрацией плазмы, температурой и плотностью тока, а вне - темный разряд с низкими значениями этих параметров. В [32], где эта идея получила развитие, приводится подробный расчет модели шаровой молнии. [25]
Если в системе находится не одна частица, а много, но они не сталкиваются, то каждая из них движется согласно уравнению (2.8), однако полный магнитный поток Ф, пронизывающий систему, сохраняется. При одинаковом уменьшении расстояния от всех частиц До центра возрастает концентрация плазмы. Можно считать, что силовые линии вморожены в плазму в силу бесконечной проводимости последней, и увеличение магнитного поля приводит к росту плотности плазмы. [26]
Пусть в некоторой области пространства плазма и магнитное поле перемешаны между собой. При переходе от одной точки к другой напряженность поля Я и концентрация плазмы п могут, в принципе, изменяться произвольным образом. Ограничимся простейшим случаем, когда Я и п изменяются только в плоскости, перпендикулярной к силовым линиям, а вдоль силовых линий остаются постоянными. Выделим мысленно в пространстве столбик плазмы, параллельный Я и достаточно тонкий для того, чтобы внутри него величины Я и п можно было считать постоянными. Предположим, что плазма находится в движении и это движение происходит поперек силовых линий; в остальном характер движения считается произвольным. Выделенный нами столбик плазмы может изменять форму своего поперечного сечения, а также испытывать сжатие или расширение, при которых площадь его поперечного сечения либо уменьшается, либо увеличивается. В соответствии с этим изменяется концентрация частиц в рассматриваемом элементе объема плазмы. [27]
Основная же доля поглощенной энергии передается решетке при электрон-фононных взаимодействиях и при безызлучательной электронно-дырочной рекомбинации. Время энергообмена между поглотившей световую энергию электронной подсистемой и фононной уменьшается по мере увеличения концентрации фотовозбужденной плазмы. Однако при достижении критических концентраций неравновесных носителей процессы электронно-дырочной рекомбинации и рассеяния носителей на фоно-нах могут существенно экранироваться. Таким образом, существует ограничение снизу на время, за которое можно существенно нагреть полупроводник при безызлучательной рекомбинации. Соответственно эта конечная задержка при передаче энергии от носителей к решетке препятствует возбуждению мощных пикосекундных акустических импульсов за счет термоупругого механизма. [28]
Плазму просвечивают направленным пучком электромагнитных волн. Если волна проходит через плазму и обнаруживается приемником, помещенным с другой стороны, то концентрация плазмы ниже предельной. Запирание электромагнитного сигнала означает, что концентрация плазмы выше предельной. [29]
Изучение взаимодействия КЛ с МГД ударными волнами представляет собой частный, хотя и очень важный аспект в исследовании МГД движений тепловой плазмы его значительной примесью энергичных ( в том числе релятивистских) частиц. В некоторых ситуациях энергичная компонента играет доминирующую роль, несмотря на малую концентрацию КЛ по сравнению с концентрацией тепловой плазмы. [30]
Страницы: 1 2 3