Координата - ядро
Cтраница 2
По этим уравнениям из значений мгновенных координат ядер в пространстве можно определить углы 0 и ф и тем самым пространственную ориентацию оси г. Так как ориентация осей х и у несущественна с точки зрения минимизации колебательного углового момента [ см. формулу (7.122) ], отсутствует и соответствующее условие Эккарта, задающее угол Эйлера х - Обычно угол Эйлера х выбирается постоянным. [16]
Величины Вр и 5рд являются функциями координат ядер, но они не зависят от координат электронов. Поэтому Вр и Bpq для основного и соответствующего франк-кондоновского возбужденного состояний равны между собой. [17]
Вращение системы осей, полностью определяемое координатами ядер, не меняет вида Те, и применение метода I преобразования координат к оператору Те является очень простой операцией. [18]
В этом искусственном примере функция Xi ( координаты ядер) ради ясности взяты нормированными; корректнее взять три одинаковые ( нормированные) функции от Xi, Xz и Х3 вместо Х, Х2 и Xs соответственно. [19]
Пусть Ф - потенциальная энергия ( функция координат ядер) одной из NZ молекул в свободном состоянии, которые при конденсации образуют кристалл. [20]
 |
Деформированная молекула воды с координатами (, г, . из. [21] |
Изложенный выше метод определения углов Эйлера и координат ядер ( х, у, г) по уравнениям Эккарта применим и к произвольной многоатомной молекуле, имеющей единственную равновесную конфигурацию. [22]
Если бы волновая функция электронов не зависела от координат ядер ( приближение свободных электронов), то обе поправки в (8.15) были бы равны нулю. [23]
Ма ( е, е) зависит от координат ядер. [24]
Поскольку фе обычно является лишь медленно изменяющейся функцией координат ядра, так что Va e гораздо меньше, чем аФя то приближение будет правильным. В противном случае отброшенные члены следует рассматривать как возмущение, благодаря которому в выражении энергии появляются члены, отвечающие взаимодействию между электронными и ядерными движениями. Мы отложим дальнейшее рассмотрение уравнения (11.11) до гл. [25]
Выражения для вторых частных производных энергии молекулы по координатам ядер, которые получаются в различных квантовохимических методах, оказываются весьма сложными. Если первые производные вычисляются сравнительно просто, то вторые производные в методах типа ССП требуют для своего вычисления решения уравнений самосогласованной теории возмущений, в случае же несамосогласованных методов, таких как РМХ, вторые производные выражаются через громоздкие суммы теории возмущений. [26]
В уравнении (4.3) член U ( rta) содержит координаты ядер. Разумеется, эти различия будут проявляться только в том случае, когда наборы координат ядер получаются в результате деформации молекулы, а не в результате ее поступательных и вращательных движений как целого. [27]
Она соответствует энергии системы в основном состоянии, когда координаты ядер фиксированы. Энергия & г определяется путем решения волнового уравнения Шредингера для электронов, ее называют также энергией электронов. Гамильтониан, или оператор энергии, состоит из оператора кинетической энерегии электронов и полной потенциальной энергии ядер и электронов. [28]
Если бы удалось получить аналитический вид зависимости U от координат ядер, задача отыскания силовых постоянных свелась бы к вычислению производных, что не составляет труда. Однако прямое отыскание функции Щрь Р2, ) весьма сложно. [29]
А В - C D соответствует кривой в пространстве координат ядер, для которой затрачиваемая энергия будет минимальной, достаточно найти лишь точку перевала. Конкретный же вид пути движения к этому перевалу не имеет никакого значения. [30]
Страницы: 1 2 3 4