Коэффициент - сферическая аберрация
Cтраница 2
Видно, что для данного суммарного увеличения М коэффициент сферической аберрации системы может быть сделан очень близким к коэффициенту первой линзы для бесконечного увеличения, если выбрать первую линзу очень сильной по сравнению со второй. Это полезный результат, так как коэффициент сферической аберрации обычно имеет наименьшее значение для бесконечных увеличений. Конечно, уравнение (4.174) предполагает, что в этом случае увеличение системы достигает больших значений. [16]
Отметим, что величины & / совпадают с коэффициентами сферической аберрации ДЛ, если один из отрезков s или s бесконечен. [17]
Важно отметить, что теорема Шерцера не утверждает, что коэффициент сферической аберрации всегда положителен. Сумма квадратичных членов неотрицательна, но всегда существует возможность, что она равна нулю. Будет ли она действительно равна нулю или нет - весьма спорная проблема, к которой мы вернемся ниже. Однако несомненно, что уменьшение сферической и других аберраций путем соответствующего выбора полей, формирующих изображение, в пределах практически реализуемых значений является основной задачей, решения которой необходимо добиваться. [18]
Из этого уравнения следует, что для этого частного случая коэффициент сферической аберрации оказывает очень слабое влияние на размер зонда: даже увеличение его на порядок дало бы увеличение радиуса пятна в 1 78 раза. [19]
Таким образом, не имея в распоряжении средств для уменьшения остаточного коэффициента сферической аберрации A t, всегда можно подобрать некоторую меридиональную кривизну ( не трогая сагиттальной кривизны), при которой получатся нулевые значения волновой аберрации. [20]
Эти коэффициенты не зависят от положения объекта, следовательно, они представляют коэффициент сферической аберрации в достаточно общем виде. Только в случае ньютоновских полей ( см. разд. [21]
Отметим, что значения Ь в формуле (1.18) лишены указанного свойства: их соотношение с коэффициентами сферической аберрации ДЛ зависит от выбора параметров записи. [22]
Подставляя (5.112) и (5.114) - (5.120) в формулу (5.111) и затем используя снова (5.112), получим выражение для коэффициента сферической аберрации, впервые выведенное О. [23]
Так как случай реального изображения обычно соответствует большому увеличению ( объект очень близок к фокусу), важно знать коэффициент сферической аберрации, связанный с объектом при бесконечно большом увеличении. [24]
Здесь: i - ток луна; Т - темп - pa катода; j - фокусное расстояние магнитной линзы; 7Сф - коэффициент сферической аберрации; k 1 38 - 10 - 23; е - заряд электрона. [25]
Выражение (7.14) наиболее удобно при расчете оптических систем, поскольку отрезки s, s используют в формулах для полевых аберраций линзы [ см. выражения (1.31) ], а величины 6-совпадают с коэффициентами сферической аберрации, которую вносит линза в падающую на нее сферическую волну. [26]
 |
Цилиндрически-апертурная линза. [27] |
Суммируя основные результаты для линзы с низким потенциалом, можно сказать следующее. Коэффициент сферической аберрации для бесконечного увеличения также достигает минимума при некотором оптимальном значении /, которое увеличивается с ростом отношения напряжений. При этом оптимальном значении сферическая аберрация почти не зависит от размеров зазора. Минимум сферического коэффициента добротности достигается при том же самом отношении напряжений, при котором сила линзы максимальна. [28]
Было установлено, что в режиме однопотенциальной линзы оптическая сила системы непрерывно возрастает при отклонении ( Уз-Uo) / ( Vi-Uo) от единицы. Коэффициент сферической аберрации дан только для нескольких, отдельных значений увеличения. [29]
Так как коэффициент сферической аберрации зависит от электростатического потенциала и распределения магнитной индукции, невозможно найти другое аксиально-симметричное распределение с аналогичными свойствами ( отсутствие пространственного заряда, непрерывность распределений аксиального поля, стационарные поля), которое компенсировало бы сферическую аберрацию данного распределения. [30]
Страницы: 1 2 3 4