Коэффициент - парабола
Cтраница 1
Коэффициенты параболы, определенные Тэйлором в опытах при комнатной температуре, были равны 4 52 - 108 дин / см2 для золота и 3 8 - 108 дин / см2 для алюминия. Линейная зависимость коэффициентов параболы от температуры 3 3 ( 0) ( 1 - Т / Тт) и уравнение (4.22) дают достаточную информацию при указанных значениях постоянных Тт и ц ( 0), чтобы предсказать коэффициент параболы для алюминия на основании известного коэффициента параболы для золота. [2]
Выразим теперь коэффициенты параболы через вероятностные характеристики. [3]
Числовые значения коэффициентов параболы Ъ и с опреде - ляются по методу наименьших квадратов. [4]
Численные значения коэффициентов параболы а, Ъ, d определяются по методу наименьших квадратов. [5]
Дискретное распределение числовых значений коэффициента параболы определяется целочисленными значениями индекса формы г. Этому соответствует и дискретное множество самих парабол, являющихся графиками функций отклика. Начальное значение г в данном опыте для данного тела зависит от окружающей температуры опыта, от чистоты образца и от предшествующей температурной и механической истории образца. Было обнаружено, что начальная форма деформации определяет отклик до разрушения для кристаллов высокой чистоты при многих значениях температуры, для большинства кристаллов при очень низких значениях окружающей температуры и в условиях очень высоких значений скорости деформации для кристаллов при всех температурах и любой степени чистоты. [6]
Обозначив в уравнении (4.20) через Рг0 ( II) коэффициенты параболы, найденные выше путем измерения Эи и т для II стадии и через РГО ( III) коэффициенты, найденные непосредственно из наклона касательной к графикам III стадии зависимости т2 от у - определяющей деформации, представим в табл. 129 результаты обследования начальной параболы, наблюдаемой в 375 опытах нескольких экспериментаторов, проводившихся начиная с 1925 г., и в табл. 130 - параболы, наблюдаемой в условиях новой формы деформации после имевшего места перехода второго порядка. Подобно Бриджмену, я определил переход второго порядка как разрыв в производной функции отклика. [7]
Далее коэффициенты Ар, Б, С парабол (2.9) пересчитываются в коэффициенты парабол, выражающих зависимость потенциалов ионизации АО, взятых со знаком минус, от общих заселенностей атомов. Новые коэффициенты помещаются в массивы АА, ВВ, СС и также печатаются. [8]
В более сложных случаях ( например, когда обобщенными перемещениями являются коэффициенты параболы, с помощью которой описывается форма изогнутого бруса) обобщенными силами могут оказаться весьма необычные комбинации нагрузок. [9]
Исторически последовательность открытий была такова: в результате экспериментов по волнам конечной амплитуды я нашел численные значения коэффициентов параболы и феномен перехода второго порядка. [10]
Белл [210] обобщил результаты экспериментальных исследований монокристаллов и отожженных поликристаллов и на большом массиве данных показал, что имеется квантованная упорядоченность числовых значений коэффициентов параболы отклика и переходов второго порядка для пороговых касательных напряжений. [11]
Установлено также, что в случае монокристаллов ( рис. 89) деформация на стадии III имеет параболический отклик, количественно согласованный с линейной деформацией стадии II, а коэффициенты параболы линейно зависят от температуры и всегда являются значениями дискретного квантованного выбора. [12]
 |
Расчищая схема падения ПО. [13] |
В итоге будут получены величины 1 и а2, характеризующие начало и конец процесса выдачи из захватных органов, м0 и у0 - координаты точки, в которой ПО покидает захватный орган, и aj, Ь, сх - коэффициенты параболы - траектории движения. Если приемную часть лотка выполнить в точном соответствии с параболой, по которой падает ПО, то процесс выдачи будет наиболее производительным. [14]
Итак, результаты исследования данных по монокристаллам, взятые из моей собственной лаборатории и из основной литературы, ясно показывают, что деформация III стадии имеет параболический отклик, количественно согласованный с линейной деформацией II стадии, и, более того, что деформация III стадии для образцов высокой чистоты не зависит от факта наличия или от протяженности линейной области I стадии легкого скольжения. Коэффициенты параболы линейно зависят от температуры и всегда являются значениями дискретного квантованного набора. Переходы второго порядка от одной дискретной формы деформации к другой могут быть, а могут и не иметь места; такие переходы зависят от чистоты образца, от окружающей температуры и предыстории образца. Когда существуют переходы второго порядка, они встречаются при одном из восьми фиксированных значений деформации, которые не зависят ни от температуры, ни от чистоты, ни от кристаллической, структуры. [15]
Страницы: 1 2