Cтраница 3
JizJ & IM), ( x slJiJ JM) будут ортонормированными и также представляют собой полную систему. Это следует из рассмотрения коэффициентов векторного сложения, как функций преобразования, дающих переход от одного представления к другому. [31]
Легко видеть, что число столбцов равно тому же числу. В приложении II приводятся таблицы коэффициентов векторного сложения. [32]
Названы по имени А. В литературе встречаются также названия: коэффициенты векторного сложения, коэффициенты Вигнера. [33]
Числа / 1, / 2 и / входят в условие треугольника ( 41 11) симметричным образом. Если условие треугольника ( 41 11) не выполнено, то коэффициенты векторного сложения автоматически равны нулю. [34]
Числа / i, / 2 и / входят в условие треугольника ( 41 11) симметричным образом. Если условие треугольника ( 41 11) не выполнено, то коэффициенты векторного сложения автоматически равны нулю. [35]
Они называются коэффициентами векторного сложения, или коэффициентами Клебша - Гор-дана. Фазовые множители у функций ( 41 9) выбираются так, чтобы коэффициенты векторного сложения были действительны. [36]
Собственная функция полного момента 4я jm строится по формуле ( 28) с помощью коэффициентов Клебша - Гордана. В соответствии с этим коэффициенты Клебша - Гордана часто называют коэффициентами векторного сложения, а закон сложения ( 29) - правилом треугольника. [37]
Матрица рассеяния впервые была использована в ядерной физике Дж. Уиле-ром [113] ( 1937 г.) в связи с его рассмотрением структуры ядра методом резонирующих групп. При этом основной целью является скорее объяснить некоторые основные свойства резонансных явлений с помощью матрицы рассеяния, чем выводить соответствующие формулы для угловых распределений. В связи с этим коэффициенты векторного сложения в этом параграфе не приводятся. Матрица uj в дальнейшем изложении аналогична матрице а3) - настоящего параграфа в том случае, когда asj используется в узком смысле слова. [38]
Зависимость от радиуса ядра в формуле (45.55) представлена нами в батлеровской форме. Интересна причина появления такой специфической комбинации радиальных функций. Оа) и (45.106), которые относятся к состояниям с определенным полным моментом количества движения J, мы видим, что для нахождения волновой функции, искаженной ядерными взаимодействиями, достаточно умножить эти функции на коэффициенты векторного сложения и взять две такие их комбинации, чтобы одна из них содержала только выходящие волны, а другая - входящие волны. [39]
Теория углового момента детально рассматривается в гл. Интересные сведения приведены в книге Козмана [217], где особое внимание уделяется связи классических и квантовых представлений об угловом моменте. В последней обсуждается несколько важных оригинальных статей. Тинкхэма [396] дана зависимость углового момента от способа изменения системы в процессе ее вращения. Эта книга знакомит также со свойствами симметрии системы и зависимостью углового момента от симметрии системы. Коэффициенты этой линейной комбинации называются коэффициентами векторного сложения или коэффициентами Вигнера. [40]