Коэффициент - чернота - излучение
Cтраница 1
Коэффициент черноты излучения получен измерением интетив-ности излучения в нормальном направлении к поверхности тела. [1]
 |
Излучающая способность различных тел при высокой температуре. [2] |
Коэффициент черноты излучения получен измерением интенсивности излучения в нормальном направлении к поверхности тела. [3]
Коэффициент черноты излучения различных тел не есть величина постоянная, а изменяется с температурой и находится л зависимости от состояния поверхности тела. [4]
Для большинства металлов коэффициент черноты излучения снижается по мере возрастания длины волны и понижения температуры, что ведет к повышению погрешности оценки действительной температуры по измеренной яркостной. При дистанционном измерении излучения тел в инфракрасной области спектра некоторые участки спектра претерпевают в воздухе поглощение из-за толщины воздушного слоя, находящегося между излучателем и прибором, измеряющим яркость, а также наличия в воздухе углекислого газа и водяных паров. [5]
Как показывают опыты, коэффициент черноты излучения светящихся пламен понижается с увеличением длины волны подобно тому, как это наблюдается у твердого углерода и вообще у твердых тел. [6]
При подводе тепла радиацией М. И. Вербой был определен коэффициент черноты излучения льда ел. Этот коэффициент был определен в результате исследований излучения льда в зависимости от его температуры. [7]
В табл. 16 и 17 приложений приведены значения коэффициента черноты излучения различных тел. Нужно иметь в виду, что значения эти действительны для тех условий, при которых производились измерения. [8]
 |
Схема расположения сферического зеркала при из мерении яркостнои температуры. [9] |
Определение действительной температуры пламени по его яркостнои температуре и коэффициенту черноты излучения производится обычным способом. Для измерения яркостных температур нестационарных пламен требуется быстродействующая фотоэлектрическая аппаратура. [10]
Из последней формулы следует, что даже при малых аначе-ниях коэффициента черноты излучения среды ег г коэффициент лучистого теплообмена Б: области высоких температур может достигать больших величин, часто значительно превышающих коэффициент конвективного теплообмена. [11]
Рассматриваются основные теоретические и экспериментальные проблемы, возникающие при определении коэффициента черноты излучения прозрачных тел, являющейся их энергетической характеристикой. Показано, что к прозрачным телам применим закон Кирхгофа. Анализируются существующие методы непосредственного измерения прозрачных тел. [12]
При измерении температуры реальных тел переход от указанных температур к истинным встречает значительные затруднения, так как необходимые для осуществления этого перехода коэффициенты черноты излучения в большинстве случаев неизвестны. [13]
Сформулировать это уравнение межно следующим образом: отношение интенсивности излучения физического тела Е к интенсивности излучения ( в лучах той же длины Я) абсолютно черного тела Е при той же температуре равно коэффициенту черноты излучения ( в этой длине волны) или коэффициенту монохроматического одноцветного излучения. [14]
Вольфрамовая лента температурной лампы является селективным излучателем. Коэффициент черноты излучения вольфрама, как и большинства металлов, снижается по мере возрастания длины волны. Поэтому излучение температурной лампы относительно богаче коротковолновыми лучами, чем излучение абсолютно черного тела при той же яркостной температуре. Это обстоятельство следует учитывать при использовании температурной лампы в качестве излучателя. [15]
Страницы: 1 2