Cтраница 2
Изготовляется также рубероид с внешней обсыпкой алюминиевой пудрой. Алюминиевая пудра снижает коэффициент черноты излучения рубероида и ограждает тем самым конструкцию от теплового воздействия источников лучистой энергии. [16]
Переход от яркостных температур, измеренных фотоэлектрическими пирометрами этого типа, к действительной температуре физического тела представляет большие трудности, так как для этого необходимо знать значения коэффициентов излучения для эффективных длин волн, лежащих в различных интервалах длин волн. В настоящее время такие данные о значениях коэффициентов черноты излучения для большинства физических тел отсутствуют, а имеющиеся же данные значений е для некоторых длин волн, в частности, для Я, 0 65 мкм, далеко недостаточны. [17]
При измерении температур слабо светящихся пламен методом обращения неоднородность температурного поля пламени приводит к возникновению погрешности, обусловленной влиянием взвешенных твердых частиц. В однородном температурном поле, согласно закону Кирхгофа, независимо от коэффициента черноты излучения твердых частиц количество лучистой энергии, поглощаемое каждой частицей, равно количеству излученной энергии, и яркость источника, визируемого через факел, не изменится. Вследствие имеющихся в пламени зон с пониженной температурой излучение пламени, идущее из горячих зон, доходит до наблюдателя несколько ослабленным, и, значит, условия (12.1), справедливые для всего факела, оказываются нарушенными. [18]
Однако отклонение закона излучения физических тел от излучения черного тела, выражаемое в формулах коэффициентом черноты излучения, обусловливает отклонение измеренной этими способами температуры от ее истинного значения. [19]
Поэтому оптический и радиационный методы следует признать непригодными для измерения температуры пламени, так как в основное уравнение их входит не поддающийся достаточно точному измерению коэффициент черноты излучения. [20]
В общем случае величина С зависит от температуры, состояния и состава поверхности тела. Часто коэффициент С заменяют произведением еС0, где е - безразмерный параметр, характеризующий величину собственного излучения тела при данной температуре в долях от излучения черного тела при той же температуре. Этот параметр называют относительной излучательной способностью, коэффициентом черноты излучения или степенью черноты тела. Далее мы будем применять последнее его название. [21]
Отметим, что радиационные потери особенно велики при введении термоприемника в несветящееся пламя. В светящихся пламенах эти потери несколько снижаются вследствие уменьшения прозрачности пламени. Учет радиационных потерь расчетным методом весьма затруднен вследствие пространственной неустойчивости коэффициента черноты излучения факела и окружающих стенок. [22]
Газовые потоки как объекты измерения температуры, можно подразделить па две группы: непрозрачные и прозрачные. Непрозрачные газовые потоки, в частности светящееся пламя, содержат твердые частицы тел, нагретые до температур, практически равных температуре газа. Температуру таких непрозрачных потоков допустимо измерять по излучению твердых частиц. При измерениях в замкнутых объемах ( газоходах, трубопроводах) коэффициент черноты излучения, учитывая многократные отражения, может быть принят в первом приближении равным единице. [23]