Местный коэффициент

Cтраница 1

Наилучшие местные коэффициенты а получаются в тех частях трубок, где большую часть объема занимает пар, а жидкость лишь ползет по стенке. Этим и объясняется известное из наблюдений свойство выпарных аппаратов ( с недлинными вертикальными трубками) достигать наилучшего выпаривания при наполнении трубок жидкостью лишь на 25 - 30 % высоты. [1]

Определить местный коэффициент теплоотдачи ах и местное значение плотности теплового потока на стенке qcx в рассматриваемом сечении трубы, если известно, что местная температура стенки в этом сечении Сх 390 С. [2]

Вычислим местный коэффициент сопротивления трения. [3]

Схема вторичных течений в решетках. [4]

Поэтому местный коэффициент энергии плоской решетки вблизи концов лопаток может быть даже выше, чем в их среднем сечении. [5]

Значения эквивалентной шероховатости К3. [6]

Определяем местные коэффициенты гидравлического сопротивления Mi на выделенных участках трубопровода. [7]

Связь местного коэффициента теплоотдачи ах со скоростью невозмущенного потока ш0, расстоянием х от передней кромки плоской поверхности и теплофизи-ческими параметрами жидкости выражается формулой (14.56) - для ламинарного пограничного слоя и формулой (14.69) - для турбулентного. [8]

Для расчета местного коэффициента удаления KN необходимо рассмотреть распределение прилипших частиц до и после воздействия воздушного потока. [9]

Для практических целей местные коэффициенты не имеют большого значения. Гораздо больше нас интересуют средние коэффициенты. [10]

Таким образом, местный коэффициент восстановления выражает отношение разности температуры данного малого участка стенки Гю и газа на внешней границе пограничного слоя Г0 при отсутствии теплообмена к разности тех же температур стенки газа, которая получалась бы при тех же условиях ( д 0) при чисто адиабатическом торможении газа у стенки. Величина г, определяемая соотношением ( 62 6), может быть измерена при помощи сравнительно простого эксперимента, если точно известны физические параметры газа на внешней поверхности пограничного слоя, например температура и скорость в набегающем на пластинку потоке. Тогда определение г сведется только к измерению температуры в данной точке поверхности тела при условии отсутствия в ней теплообмена с окружающей средой. [11]

Зависимость числа Нуссельта NuCp для круглого цилиндра от числа Рейнольдса Re. По - Р. Хильперту. Температура поверхности цилиндра равна около 100 С. Сравнение с измерениями. [12]

При турбулентном течении местный коэффициент теплопередачи позади точки отрыва имеет почти такую же величину, как и в ламинарном пограничном слое на передней стороне цилиндра. Результаты измерений, изображенные на рис. 12.18 и относящиеся к передней части круглого цилиндра, где течение ламинарно, сравнены на рис. 12.15 с теорией. За основу построения теоретических кривых на рис. 12.15 взято измеренное распределение скоростей во внешнем течении, которое в области передней половины цилиндра приближенно совпадает с потенциальным теоретическим распределением скоростей. [13]

Метод позволяет измерять местный коэффициент теплообмена. Сочетая его с температурными измерениями, можно одновременно определять конвективные тепловые потоки. [14]

В безразмерной форме местный коэффициент тепло-отдачи определен как универсальная функция продольной координаты. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5