Cтраница 2
Примером подобных процессов служат ударные волны, возникающие при ядерном или точечном взрыве в однородной атмосфере. [16]
Это уравнение, принимая во внимание сделанные предположения, можно рассматривать как уравнение непрерывности для однородной атмосферы, правда, лишь до тех пор, пока не играет роли вращение Земли. Если же учитывать вращение Земли, что в случае области, имеющей значительное горизонтальное протяжение, необходимо, то предположение об отсутствии вращений отпадает, и применение потенциала становится невозможным. [17]
Соотношения ( 66) и ( 62) определяют в параметрическом виде закон оптимального движения ракеты в однородной атмосфере. Для вычислений L - L ( t ] удобно в ( 66) исключить слагаемое с логарифмом. [18]
Полученные результаты показывают, насколько вольными являются обычные допущения теории пути перемешивания - что этот путь равен локальной высоте однородной атмосферы ( шкале плотности) или, скажем, ее двукратной величине. Если существуют конвективные ячейки, то с путем перемешивания следует отождествить их вертикальный размер, а он определяется особенностями распределения различных параметров и прямо со шкалой плотности не связан. [19]
Чтобы получить представление о разностях высот, при которых последнее уравнение практически еще справедливо, вспомним, что согласно сказанному в № Ц разности высот в 80 м при однородной атмосфере соответствует изменение давления на 1 / о - так как все встречающиеся явления течения ( за исключением явлений в метеорологии) в общем случае происходят в предела этой разности высот, то во всех этлх случаях можно довольствоваться вышенаписанныи уравнением, если только не ставятся особо высокие требования в отношении точности. [20]
С использованием изложенных в главе 2 методик расчета начальной стадии (2.1.2) и газодинамической методики на основе метода С.К.Годунова (2.2.2) выполнены систематические исследования характеристик воздушной ударной волны для разных значений плотности однородной атмосферы и значений энерговыделения. [21]
Таким образом, оптимальная скорость ракеты в среде с данной плотностью и квадратическим законом сопротивления в точности равна той предельной скорости, которую приобрела бы ракета веса Mg, падая свободно в однородной атмосфере заданной плотности. [22]
Итак, приходим к выводу, что оптимальная скорость v движения ракеты в среде с данной плотностью и квадратическим законом сопротивления равна предельной скорости ракеты весом Мд, приобретаемой ею при свободном падении в однородной атмосфере с заданной плотностью. [23]
Но если температура с увеличением высоты растет, лучи будут загибаться вниз, так что, например, наблюдатель, находящийся на том же уровне, что и источник, мог бы услышать звук, который в случае однородной атмосферы оказывался бы заслоненным препятствием. [24]
Строго говоря, в [7] малым следует считать параметр Н / а Не / аг R Te / gr ( Te / T) R T / gr H ( z) / r, т.е. отношение высоты однородной атмосферы вблизи поверхности планеты к ее радиусу. Вследствие роста температуры с глубиной величина H ( z) также растет, а эффективный радиус планеты падает, поэтому, например, при изучении глубинной конвекции в звездах параметр Н / а уже нельзя считать малым. [25]
В неоднородной среде, например в атмосфере, состоящей из множества слоев с различными удельными акустическими сопротивлениями, звук частично отражается от границ каждого слоя и поэтому, быстро рассеивается в этой среде. В однородной атмосфере звук рассеивается меньше и поэтому слышен далеко. [26]
В неоднородной среде, например в атмосфере, состоящей из множества слоев с различными удельными акустическими сопротивлениями, звук частично отражается от границ каждого слоя и поэтому быстро рассеивается в этой среде. В однородной атмосфере звук рассеивается меньше и поэтому слышен далеко. [27]
В неоднородной среде, например в атмосфере, состоящей из множества слоев с различными удельными акустическими сопротивлениями, звук частично отражается от границ каждого слоя и быстро рассеивается в этой среде. В, однородной атмосфере звук рассеивается меньше и поэтому слышен далеко. Для твердых тел удельные акустические сопротивления имеют более высокие значения ( железо - 40 - 106, кварц - 15 - Ю6 кг / м2 - сек. [28]
Были изучены также случаи однородной атмосферы, квадратичного закона сопротивления, случай переменной по высоте плотности воздуха, входящей коэффициентом в величину аэродинамического сопротивления Q. При этом было установлено наличие трех типов оптимального расхода топлива в соответствии с различными начальными условиями и параметрами задачи. [29]
Как легко видеть из уравнения ( 7), величина есть не что иное, как высота столба жидкости постоянного удельного веса 7сь причем на нижнем конце этого столба давление равно р0, а на верхнем конце - нулю. Эту высоту называют высотой однородной атмосферы. Никакого реального значения для действительной атмосферы эта величина не имеет, она вводится только для удобства расчетов. [30]