Однородная атмосфера

Cтраница 3

Исследования атмосфер Венеры и Марса с помощью автоматических межпланетных станций, начиная с 60 - х годов, позволили провести сравнительный анализ радиационного режима атмосфер планет с убывающей оптической плотностью: Венера, Земля, Марс. Были получены единые уравнения для описания радиационного режима в системе - однородная атмосфера над однородным подстилающим слоем. В [82] оценена область применимости этих уравнений в задаче о радиационной релаксации и показано, что для земной атмосферы начальная скорость радиационного выравнивания температурных неоднородностей, горизонтальные размеры которых больше высоты однородной атмосферы, составляет 0 1 - 0 2 обратных суток. [31]

Как отмечалось, в РНС с наземным базированием для точного местоопределения используют поверхностные волны, имеющие более стабильные параметры, чем пространственные, отраженные от ионосферы. Однако скорость распространения радиоволн над подстилающей поверхностью отличается от скорости распространения в однородной атмосфере, что может оказывать существенное влияние на точность местоопределения, особенно в системах дальней радионавигации. Прогнозирование скорости распространения и введение соответствующих поправок затруднено при неоднородности подстилающей поверхности на трассе распространения. В этом случае приходится определять поправки для отдельных участков трассы, после чего вычислять усреднеш. [32]

Форма ударной волны и ее пересечение с поверхностью земли при прямолинейном равноускоренном движении самолета. Высота полета 11 OOG м, ускорение 1 м / с2 ( Ваннер, Балле, Вшзье и Тери. [33]

Каустики складки могут подходить к земле различными способами; на рис. 12.39 показано, как это происходит при одном редком ( но экспериментально вполне осуществимом) маневре самолета. Равномерный поворот производит сходный эффект ( рис. 12.40), даже и в однородной атмосфере. [34]

В выражении для Tig величина Н есть так называемая высота ( или толщина) однородной атмосферы. [35]

Представленные выше выражения ( 1 - 8) для расчетов параметров ударной волны применимы для однородной атмосферы в нормальных условиях. Для высот менее 1500 м над уровнем моря изменения указанных параметров ударной волны сравнительно небольшие и поэтому при расчетах они не учитываются. [36]

Представленные выше выражения ( 1 - 8) для расчетов параметров ударной волны применимы для однородной атмосферы в нормальных условиях. [37]

Влияние ветра н. ход звуковых лучей. [38]

Земли под углом к горизонту, изгибается в сторону Земли, вследствие чего дальность распространения радиоволн вдоль Земли больше, чем в случае идеализированной однородной атмосферы. Различают н о р м а л ь н у ю р е ф р а к ц и ю, к-рая имеет место для нек-рого спец. Землю на пек-рой высоте, не удаляясь от нее, по и не приближаясь к пей, и с в е р х р е ф р а к ц и ю или с у ] ] е р р е ф р а к ц и ю, при к-рой луч изгибается столь сильно, что вновь приходит на поверхность Земли. [39]

Значение высоты однородной атмосферы в том или ином виде учитывается любой теорией верхних слоев атмосферы, ионосферы или полярных сияний. Во многих случаях теоретические формулы, в частности формула Чэпмана для изменения электронной плотности с высотой вблизи максимума ионосферного слоя, допускают определение значения высоты однородной атмосферы на основе наземных наблюдений. Так как высота однородной атмосферы пропорциональна абсолютной температуре воздуха, легко определить температуру атмосферы. [40]

Первые два критерии подобия появляются в уравнении движения, если скорость нормировать на скорость звука се [ ( к - ) срТе ] 2 ( где к Cp / cv - показатель адиабаты, Те ( g / сг) 1 / 4), координаты - на радиус г, а время - на г / се. Из анализа уравнения неразрывности следует, что характерная вертикальная w и горизонтальная и скорости связаны соотношением w - - Н.и. Величина Н имеет смысл отношения высоты однородной атмосферы на уровне излучения Т Те к радиусу звезды г. Этот параметр всегда мал по сравнению с единицей. Поэтому если движения охватывают глубины, небольшие по сравнению с радиусом, то систематически ( не конвективные мелкомасштабные. [41]

Я не отрицаю, что только что приведенный пример не представляет большого интереса; вот более интересный пример. Для любого свойства траектории в атмосфере переменной плотности, скажем, для свойства иметь данное R для данного угла подъема ф ( и фиксированного орудия 1)), существует эквивалентная однородная атмосфера ( для которой R при данном р то же, что и в реальной атмосфере; эквивалентная атмосфера меняется с ф); она характеризуется числом с таким, что эквивалентная постоянная плотность равна фактической плотности на высоте ch, где h - наибольшая высота траектории. Оказывается, что во всякой такой задаче в пределе, когда R - 0, с является постоянным числом, не зависящим от закона сопротивления и характера изменения плотности. [42]

Следует также отметить, что решение (25.27) не учитывает потерь энергии волны при ее движении в атмосфере. Как было показано С.Б. Пикель-нером ( 1959), движение звуковой волны при учете нелинейных эффектов во втором порядке приводит к перемешиванию атмосферы и к гравитационному затуханию волны, которое несущественно в пределах высоты однородной атмосферы, но на больших расстояниях нарастает экспоненциально. [43]

Критерии подобия общей циркуляции для нейтронной звезды. [44]

Крупномасштабной конвекцией, вызываемой неоднородностями нагрева атмосферы на изогютенциальных поверхностях силы тяжести, является общая циркуляция. Основными критериями подобия здесь являются вращательное число Маха Пш fJr / с, где г - радиус объекта, с - скорость звука, Пд RT / gr H / r - отношение высоты однородной атмосферы к радиусу и Пм rf / cpcTM, где Т - температура, М - масса столба атмосферы. [45]

Страницы: 1 2 3 4