Атом - мишень
Cтраница 1
Атомы мишени при бомбардировке рентгеновскими фотонами с энергией / iv en ( где гп - энергия электрона на n - м уровне) могут перейти в возбужденное состояние и образовать вакансию на внутреннем электронном уровне. При этом мишень испускает так называемое флуоресцентное ( характеристическое) излучение, соответствующее переходу электронов на вакантный уровень. Тормозное излучение при этом отсутствует. Максимальную длину волны первичного излучения, вызывающего возбуждение флуоресцентного излучения данной серии, называют граничной ( или краем полосы поглощения); ее можно легко рассчитать из выражения / ivrp ЛеДгр в ( и, /, /), где п, I и / - главное, азимутальное и внутреннее квантовое число. [1]
 |
Схема установки магне-тронного распыления.| Схема установки бинарного ионно-стимулированного осаждения нитридных пленок. [2] |
При ионно-лучевой обработке выбивание атомов мишени происходит за счет бомбардировки ее поверхности ионными пучками. На рис. 4.12 приведена схема установки бинарного ионно-стиму-лированного осаждения нитридных пленок. [3]
Сечение упругого рассеяния пропорционально Z2 атомов мишени. [4]
Емакс - максимальная энергия, передаваемая атому мишени при соударении. [5]
Ион может испытать упругое столкновение с атомом мишени. [6]
 |
Эффективное сечение. [7] |
Численно а есть выход, приходящийся на один атом мишени, или вероятность того, что бомбардирующая частица попадет в данный атом и, попав, вызовет реакцию. [8]
При малых энергиях ионы взаимодействуют не с ядрами атомов мишени, а с экранирующим электронным блоком. [9]
Упругое взаимодействие - взаимодействие между нуклоном и ядром атома мишени, не приводящее к появлению иных, кроме взаимодействующих, частиц. [10]
Можно утверждать, что процессом, ответственным за отрыв атомов мишени, является передача им импульса бомбардирующего иона. Передача импульса может быть либо прямой, - от иона поверхностным атомам, либо через цепочку соударений приповерхностных атомов. При нормальном падении иона на поверхность мишени распыление происходит только за счет цепочки упругих смещений атомов мишени с передачей энергии этих смещений одному или нескольким атомам на поверхности. При наклонном падении бомбардирующего иона действуют оба механизма. [11]
Нейтроны не имеют заряда и поэтому взаимодействуют непосредственно с ядрами атомов мишени, Энергия, потерянная нейтроном при столкновении, переходит к ядру. Ядро атома, увлекая часть своих электронов, двигается через вещество мишени и, являясь высокоэнергетичным ионом, производит ионизацию и смещение новых атомов. Ионизация более вероятна / для атомов, обладающих высокой энергией. По мере замедления смещенного атома ( за счет затрат энергии на ионизацию) увеличивается вероятность другого типа столкновения - упругого, при котором энергия затрачивается на смещение атомов вещества. Когда энергия движущегося атома, выраженная в килоэлектронвольтах, численно становится меньше, чем его относительная атомная масса, то практически ионизация прекращается и вся энергия тратится на упругие столкновения. Граничная энергия, при которой прекращается изонизация и начинается выбивание атомов, называется энергией ионизации. [12]
А - измеряемая активность с-1); N - число атомов мишени в образце; а - поперечное сечение активации ядра при взаимодействии с ядерными частицами ( - 10 - 24 см2); f - интенсивность потока ядерных частиц ( cM - 2 - c - 1); К - постоянная распада образующегося радиоизотопа. [13]
Когда источник излучения пблучают облучением, только крайне малый процент атомов мишени превращается в радиоактивные. Следовательно, если нужно получить радиоактивный источник с высокой удельной активностью, необходимо отделить радиоактивные атомы от всего облученного материала. Часто это не слишком сложная проблема. Если порядковый номер конечного ядра отличается от порядкового номера ядра-мишени, то возможно простое химическое отделение. Это отличие всегда возникает, когда либо бомбардирующая, либо испускающаяся частица заряжена. Если же порядковый номер не изменяется, то необходимо использовать абсолютно другой подход. Например, если нужно получить 129Sb по ( у, р) - реакции из 130Те, то сурьма может быть легко отделена от облученного теллура химическими методами. Однако, если нужно получить 129Те с помощью ( у, п) - реакции из 130Те, то химические методы уже не применимы. [14]
Когда источник излучения получают облучением, только крайне малый процент атомов мишени превращается в радиоактивные. Следовательно, если нужно получить радиоактивный источник с высокой удельной активностью, необходимо отделить радиоактивные атомы от всего облученного материала. Часто это не слишком сложная проблема. Если порядковый номер конечного ядра отличается от порядкового номера ядра-мишени, то возможно простое химическое отделение. Это различие всегда возникает, когда либо бомбардирующая, либо испускающаяся частица заряжена. Если же порядковый номер не изменяется, то необходимо использовать другой подход. Например, если нужно получить 129Sb по ( у, р) - реакции из 130Те, то сурьма может быть легко отделена от облученного теллура химическими методами. Однако если нужно получить 129Те с помощью ( у, п) - реакции из 130Те, то химические методы уже не применимы. [15]
Страницы: 1 2 3 4