Доля - нейтрон
Cтраница 1
Доля нейтронов в общей дозе облучения при проникающей радиации меньше дозы гамма-излучения, но с уменьшением мощности ЯБП она увеличивается. Нейтроны вызывают наведенную радиацию в металлических предметах и грунте в районе взрыва. Радиус зоны поражения проникающей радиацией значительно меньше радиусов поражения ударной волной и световым импульсом. [1]
Какая доля нейтронов вылетает наружу из уранового реактора, работающего на постоянном уровне мощности, если при делении каждого ядра испускается в среднем 2 5 нейтрона, из которых половина захватывается ядрами примесей и урана без последующего деления. [2]
Обозначим долю нейтронов, вылетающих наружу, через ( 1 - Р), тогда для продолжения реакции деления остается К КСГР нейтронов, и если K i, то число делений растет экспоненциально и реакция является саморазвивающейся. R отношение объема к поверхности равно Я / 3 и, следовательно, чем больше R, тем меньше утечка нейтронов. Если радиус размножающей среды становится достаточно большим, чтобы в системе протекала стационарная Я. [3]
Так как доля нейтронов, которые замедлены в котле до тепловых энергий, вследствие утечки для конечного котла меньше, чем для бесконечного, то и доля тепловых нейтронов, поглощенных ураном, уменьшается в результате ухода части тепловых нейтронов из котла. [4]
Заметим, что доля нейтронов, вылетающих из реактора, зависит от размеров системы. В лучшем случае / е 0, что возможно только в реакторе бесконечных размеров. Но такие потери, как радиационный захват, существуют даже в реакторе бесконечных размеров. [5]
Таким образом, некоторая доля нейтронов из па вызывает деление, в результате которого в свою очередь образуется пг нейтронов. Если реакторная система находится в стационарном состоянии, то nv нейтронов второго поколения равны п0 нейтроном первого поколения, плотность нейтронов не изменяется и в системе происходит самоподдерживающаяся цепная реакция. [6]
С / 1 - доля падающих нейтронов, которая вызывает ядерную реакцию, или вероятность того, что данный нейтрон примет участие в реакции. [7]
В слабоцоглрщающих средах значит, доля нейтронов замедляется до тепловой анергии - термализуется. [8]
Уменьшение размеров активной зоны увеличивает долю нейтронов, уходящих из зоны, и уменьшает возможность развития цепной реакции. Потери нейтронов пропорциональны площади поверхности 5, а размножение нейтронов пропорционально массе делящегося вещества, а следовательно, его объему V. [9]
Уменьшение размеров активной зоны увеличивает долю нейтронов, уходящих из зоны, и уменьшает возможность развития цепной реакции. Потери нейтронов пропорциональны площади поверхности S, а размножение нейтронов пропорционально массе делящегося вещества, а следовательно, его объему V. Минимальная масса делящихся веществ, находящихся в активной зоне критических размеров, называется критической массой. [10]
Уменьшение размеров активной зоны увеличивает долю нейтронов, уходящих из зоны, и уменьшает возможность развития цепной реакции. Потери нейтронов пропорциональны площади поверхности S, а размножение нейтронов пропорционально массе делящегося вещества, а следовательно, его объему V, Для делящегося вещества сферической формы S - 2, V-Ra, S / V - / R. Минимальная масса делящихся веществ, находящихся в активной зоне критических размеров, называется критической массой. [11]
О чем говорит этот постепенный рост доли нейтронов по мере увеличения заряда ядра. По-видимому, в тяжелых атомных ядрах развиваются настолько большие силы отталкивания между протонами, что изотопы с N / Zl оказываются крайне неустойчивыми. Относительно стабильны только те изотопы плеяды, в которых доля нейтронов достаточно велика. Нейтроны как бы цементируют ядро - возникают дополнительные силы взаимодействия нейтронов друг с другом и с протонами. [12]
Здесь F ( v) dv - доля нейтронов, обладающих скоростями, лежащими в пределах от v до v dv; M - масса нейтрона; Т - абсолютная температура; k - постоянная Больцмана. Свойства распределения Максвелла детально обсуждаются в руководствах по кинетической теории газов. [13]
 |
Прямоугольный реактор с плоскими боковыми отражателями. [14] |
Определим множитель р в этом уравнении как долю нейтронов, рожденных в реакторе с большими энергиями, которые не захватились в процессе замедления до тепловых. Для реактора с отражателем эти величины не могут быть вычислены из соотношений, полученных выше для голых систем, так как необходимо учесть поглощающие и замедляющие свойства отражателя и активной зоны. [15]
Страницы: 1 2 3 4