Кривизна - ударная волна
Cтраница 1
Кривизна ударной волны при увеличении координаты х быстро уменьшается. В соответствии с этим при удалении от обтекаемой поверхности должна быстро уменьшаться завихренность потока. [1]
Кривизна ударной волны в этой точке может и не равняться нулю. [2]
В случае, когда кривизна ударной волны в звуковой точке обращается в бесконечность, главный член течения вблизи этой точки будет таким же, как и в плоском потоке. При нулевой кривизне ударной волны звуковая линия касается ударной волны в звуковой точке. [3]
Первый член в (1.17) характеризует влияние кривизны поперечного контура, второй - влияние кривизны ударной волны. [4]
Таким образом, система для определения частных производных имеет правую часть, пропорциональную кривизне ударной волны. [5]
I) 3 ( на ударной волне в набегающем потоке), но и кривизне ударной волны, которая может оказаться бесконечной в некоторой точке. [6]
В осесимметричном течении дело обстоит сложнее - здесь значение угла р будет зависеть еще и от кривизны ударной волны, определяемой, в свою очередь, формой тела. [7]
 |
Формы ударных волн при обтекании притупленного тела с изломом образующей. [8] |
Получим теперь общие соотношения, связывающие состояние потока по обе стороны ударной волны, а также внутри невязкой зоны релаксации, примыкающей к ударной волне, если последняя столь тонка по сравнению с радиусом кривизны ударной волны, что ее можно считать плоской. [9]
Здесь а - угол наклона ударной волны к направлению вектора скорости набегающего потока, отсчитываемый против часовой стрелки ( см. рис. 1.4), d / ds - производная по направлению ударной волны, ус dcr / ds - кривизна ударной волны; производные df3 / dcr, dX / da вычисляются по соотношениям на скачке уплотнения. [10]
Эта зависимость иллюстрирована графически на рис. 5, где приведена форма ударной волны при нескольких значениях параметра К. Кривизна ударной волны при увеличении координаты х быстро уменьшается. В соответствии с этим при удалении от обтекаемой поверхности должна быстро уменьшаться завихренность потока. [11]
Можно показать, что в построенном решении области однородного, потенциального и вихревого потоков сопрягаются непрерывным образом. Действительно, хотя кривизна ударной волны в точке сопряжения терпит разрыв, газодинамические характеристики остаются непрерывными. Для простоты ограничимся случаем плоского крыла ( z 0) и рассмотрим в окрестности линии ( р ( р % поведение давления. Следовательно, давление внутри области течения непрерывно. [12]
Чем меньше изменение кривизны ударной волны от точки к точке, тем меньшую ошибку мы допускаем, пренебрегая завихренностью потока за ударной волной. [13]
Решать задачи вязкого ударного слоя обычно сложнее, чем задачи теории пограничного слоя. Дело в том, что положение у, ( х) и кривизна ударной волны заранее не известны и их приходится определять в процессе решения. [14]
 |
Распределение коэффициента давления по поверхности пористой цилиндрической модели в зависимости от интенсивности вдува.| Распределение коэффициента. [15] |
Страницы: 1 2