Cтраница 2
Для биконических моделей давление на хвостовой части росло, если вдув отсутствовал [ ( р) вд 0 ] или был малоинтенсивен ( рис. 6.5.3) что является следствием вторичного излома образующей. С ростом интенсивности вдува это давление снижалось, что обусловлено как уменьшением кривизны ударной волны, так и более плавным переходом формы эффективного тела в месте второго излома образующей. [16]
Это свойство согласуется с тем, что для слабых скачков изменения энтропии также малы. Так как завихренность заударной волной, возникшей в потенциальном потоке, пропорциональна кривизне ударной волны, для анализа скачка на бесконечном удалении от тела, где его кривизна стремится к нулю, допущение о пренебрежимой малости завихренности становится тем более оправданным. [17]
Физический смысл имеет лишь ветвь этой кривой на отрезке 7Оч - 1, удовлетворяющая граничному условию Z0 на 0 и симметрии. Произвольная постоянная в этом решении выбрана таким образом, чтобы неизвестная величина Ка действительно была кривизной ударной волны на оси. [18]