Быстрый атом
Cтраница 2
После перезарядной камеры в пучке присутствуют как ионы, так и быстрые атомы. Оставшиеся ионы легко удалить из пучка с помощью специального электрода, на который подается соответствующий тормозящий потенциал. Если же потенциал мишени выше ускоряющего напряжения ионной пушки, необходимость в тормозящем электроде отпадает. [16]
Мы уже говорили о том, что в тлеющем разряде может оказаться немало быстрых атомов инертного газа, летящих от катода. Эти атомы, конечно, будут бомбардировать растущую плеику, повторно распыляя часть осажденного материала. [17]
Таким образом, вслед за возбуждением неизбежно идет рас пад молекулы О2 на быстрые атомы. [18]
В работе [42] аналогичные вычисления проделаны для разрядной камеры термоядерного реактора-тока-мака с инжекцней быстрых атомов. [20]
Этому эндопроцессу ( III стадия реакции) может частично помочь энергия предыдущей реакции гидроксила с водородом, порождающая достаточно быстрые атомы водорода. [21]
Несмотря на то, что состояние молекулярной связи затрагивает структуру атомов, закон взаимодействия ( потенциал V) быстрого атома, обладающего энергией Еа з 10 эв, с молекулой можно считать парным V 2уот и не зависящим от характера молекулярной связи. Указанное допущение использовалось, например, Мэги г при классическом расчете диссоциации молекул и оно в действительности имеет место, поскольку взаимодействие быстрых атомов, происходящее, при их сильном сближении, определяется участием электронов внутренних оболочек, тогда как взаимодействие атомов в молекуле осуществляется в основном внешними электронами, И это выполняется тем лучше, чем больше энергия падающих атомов и чем тяжелее атомы в молекуле. [22]
В частности, Б. Г. Дзантиевым с сотрудниками предложен и изучен метод генерации горячих этильных радикалов, основанный на присоединении быстрых атомов Н по я-связи этилена. Полученные таким образом С2Н эффективно участвуют в бимолекулярных реакциях отрыва водорода. Для реакций горячих ( 1 - 2 эв) атомов Н характерно уменьшение ( по сравнению с тепловыми) эффективной энергии активации и увеличение стерического фактора в реакциях присоединения по двойной связи. [23]
Первая методика основана на быстром разделении продуктов реакции методом ВЭЖХ и их детектировании с помощью МС с бомбардировкой быстрыми атомами. Эта методика позволяет детектировать продукты с временем жизни более 1 минуты. Вторая методика заключается в непосредственном вводе реакционной смеси в систему масс-спектрометра. [24]
В настоящее время Неем [178] выдвинута новая теория, согласно которой дефицит заряженных частиц в разряде покрывается за счет быстрых атомов, вызывающих дополнительную ионизацию. Сами атомы возникают за счет перезарядки. [25]
Стимуляторы наводороживания Se, Те, As, Sb, Ge и другие не могут тормозить процесс рекомбинации таких быстрых атомов водорода, поэтому концентрация адатомов Н не увеличивается, что и не ведет к установлению диффузии водорода в металл катода. [26]
Чедвик изучали искусственное превращение элементов под действием а-облучения; установили, что при действии а-частиц на ядра бора, фтора, натрия, алюминия и фосфора происходит выделение быстрых атомов водорода. [27]
Так как движение ионов на длине катодной части разряда происходит в условиях перезарядки ( см. § 1 - 5, в), когда ионы и атомы обмениваются электроном, в связи с чем ионы становятся быстрыми атомами, а атомы - медленными ионами, то сокращение протяженности слоев 1 - 3, в которых сосредоточивается катодное падение напряжения, приводит к меньшему числу актов перезарядки. [28]
 |
Функции возбуждения одиночной X ГОЮ Л ( и и. [29] |
Как видно из этих рисунков, в том и другом случае сечение возбуждения проходит через максимум; однако, если в случае возбуждения ударом электрона максимум лежит при энергиях электрона 100 эв ( К 5016 А) и ЗОэе ( 5876 А), то при возбуждении ударом быстрого атома Не он лежит при энергиях атома 6000 эв и, соответственно, при 2500 - 3000 эв. При столь большом различии энергии электронов и атомов гелия в максимуме функции возбуждения соответствующие значения скорости этих частиц оказываются величинами близких порядков. Несколько большее различие скоростей в максимуме функции возбуждения наблюдается при возбуждении линий иона Cs в результате соударений быстрых ионов Cs с атомами гелия. Согласно измерениям Маурера [930], максимум функции возбуждения различных линий лежит между 13 5 и 20 0 кэв. На рис. 114 представлена типичная для этого случая функция возбуждения линии Cs X 3959 5 А. Из энергии ионов Cs в максимуме получаем, что скорость ионов равна 1 4 Ю7 см / сек. [30]
Страницы: 1 2 3 4