Ферромагнитный кристалл

Cтраница 3

Разделение монокристалла ферромагнетика на домены. [31]

Таким образом, деление ферромагнитного кристалла на домены является следствием стремления системы уменьшить свою свободную энергию. Деление протекает до тех пор, пока уменьшение магнитной энергии, вызванное делением, не компенсируется увеличением обменной энергии границ раздела между доменами. Дальнейшее деление энергетически невыгоднр, и этим определяется нижний предел размера доменов. Как показывают расчет и эксперимент, для желе. [32]

Основанная на этих предположениях модель ферромагнитного кристалла, которая была впервые использована Полдером и Смитом [47], схематически показана на фиг. Образец имеет форму эллипсоида и разбивается доменными границами, перпендикулярными его длинной оси, на большое число доменов, имеющих форму пластинок. Предполагается, что расстояние между ближайшими границами много меньше размеров образца. [33]

Из-за наличия магнитоупругих взаимодействий в ферромагнитных кристаллах возможно аналогичное параметрич. Эти нелинейные эффекты позволяют изучать процессы спин-решеточной релаксации. ВЧ устройств: вентилей и циркуляторов, ферритовых генераторов и усилителей, параметрич. [34]

Схема ультразвукового станка. [35]

Домены - ферромагнитные области в ферромагнитных кристаллах, в которых атомные магнитные моменты ориентированы параллельно. [36]

Наличие обменного эффекта Зеемана в ферромагнитных кристаллах позволяет изменять интенсивность линии поглощения кристалла на поляризованном свете практически на 100 % с помощью слабого внешнего магнитного поля. Поворачивая вектор I в кристалле, можно управлять появлением, исчезновением, смещением узких линейно - или циркулярно-поляризованных компонент в спектре редкоземельных ионов. [37]

Исследовано распределение магнитных моментов в ферромагнитном кристалле. Найдено, что такой кристалл состоит из элементарных слоев, намагниченных до насыщения. Во внешнем магнитном поле границы между слоями передвигаются; определена скорость этого передвижения. Найдена магнитная проницаемость в периодическом поле, параллельном или перпендикулярном оси легкого намагничивания. [38]

Такой случай имеет место, когда ферромагнитный кристалл содержит дефекты ( дислокации, включения, поры), препятствующие движению границы. При этом условие непрерывности нормальной компоненты намагниченности по-прежнему выполняется, так что в месте расположения границы не возникает магнитных полюсов. [40]

Ситуация упрощается в случае простого однородно намагниченного ферромагнитного кристалла, в котором магнитные ионы или атомы распределены по эквивалентным кристаллографическим позициям. Тогда микроскопические магнитострикционные напряжения также однородны, а их компоненты непосредственно равны производным свободной энергии кристалла по компонентам тензора деформации ег. [41]

Многочисленные исследования показали, что в ферромагнитных кристаллах существует энергетическая магнитная анизотропия. [42]

Это во всяком случае справедливо, когда ферромагнитный кристалл находится в однодоменном состоянии. [43]

В § 4.1 мы говорили об энергии ферромагнитного кристалла и показали, каким образом условие минимального значения энергии чаще всего приводит к образованию доменной структуры. Теперь, напротив, нас будет интересовать, как изменяется магнитное состояние кристалла или соответствующая доменная структура при наложении магнитного поля. [44]

Рассмотрим теперь задачу о намагничивании и перемагничивании одноосного ферромагнитного кристалла, которая чрезвычайно полезна в методическом отношении. Случаи намагничивания под углом к легкой оси и наложения перпендикулярного легкой оси подмагничивающего постоянного поля в этой задаче дают практически все возможные варианты процессов намагничивания ферромагнетиков путем процессов вращения. [45]

Страницы: 1 2 3 4