Ферромагнитный кристалл

Cтраница 4

Рассмотрим кратко качественную картину основных механизмов намагничивания первоначально размагниченного ферромагнитного кристалла. Условие полного размагничивания требует равенства нулю суммы проекций магнитных моментов всех ферромагнитных областей ( доменов) на любое выделенное направление. Направление магнитного момента каждой ферромагнитной области в этом случае совпадает ( в отсутствие внешних напряжений) с осью наилегчайшего намагничивания. [46]

Такие аномалии следует ожидать прежде всего в парамагнитных и ферромагнитных кристаллах. Однако они могут проявляться также и в диамагнитных кристаллах. Для некоторых аномалий, которых следует ожидать теоретически, температурная область оценивается в 10 - 6 К. [47]

На этом же рисунке показано предсказываемое теорией разбиение ферромагнитного кристалла на домены. Помимо плоских антипараллельно направленных доменов, на концах кристалла должны возникать небольшие области в виде трехгранных призм, замыкающие магнитные потоки, выходящие из соседних доменов. Такое замыкание дополнительно уменьшает магнитную энергию и делает систему более устойчивой. Как видно, сходство порошковой структуры и теоретического предсказания является полным. [48]

Итак, согласно сказанному выше обменное взаимодействие в ферромагнитном кристалле приводит к появлению макроскопического магнитного момента М, а ориентация М фиксируется в определенном направлении благодаря анизотропии. Казалось, можно было бы сделать вывод о том, что ферромагнитные вещества всегда должны быть намагниченными до насыщения вдоль одной из ОЛН. Однако опыт не подтверждает такого вывода. В связи с этим еще Вейсс сделал предположение, что ферромагнитный образец может при определенных условиях разбиваться на области ( домены) малых, но макроскопических размеров, каждая из которых намагничена до насыщения в одном из возможных направлений, причем направления М в соседних областях различны. [49]

Как было указано Блохом [1] и Гейзенбергом [2], ферромагнитный кристалл в магнитном смысле состоит из элементарных областей, намагниченных почти до насыщения. Они предположили, что эти области имеют нитевидную форму; мы покажем здесь, что их скорее следует считать элементарными слоями. Последнее, по-видимому, можно согласовать с экспериментальными данными, полученными рядом авторов [3] путем фотографирования распределения коллоидных частиц Fe2O3 на поверхности ферромагнитного кристалла. В ненамагниченном кристалле эти элементарные слои намагничены поочередно в противоположных направлениях, так что кристалл в целом не имеет магнитного момента. При намагничивании кристалла границы между противоположно намагниченными слоями сдвигаются таким образом, что слои с одним направлением магнитного момента растут за счет слоев с моментом в противоположном направлении. [50]

Заметим, что коэффициент преломления нейтронов в случае намагниченного парамагнитного или ферромагнитного кристалла зависит от ориентации спина по отношению к вектору магнитной индукции. [51]

Тогда же в физике магнитных явлений возникло новое направление - оптика прозрачных ферромагнитных кристаллов. [52]

Расположение образца в виде проволоки из монокристалла ферромагнетика с кубической симметрией относительно кристаллических осей и направления внешнего поля. [53]

В результате процессов смещения границ доменов вектор намагниченности / s в ферромагнитных кристаллах располагается по направлению оси легкого намагничивания, ближайшей к направлению намагничивающего поля. При дальнейшем увеличении поля вектор / s поворачивается ближе к полю Н, я процесс заканчивается, когда векторы / s и Н становятся параллельными друг другу. [54]

Следуя этой работе, рассмотрим простейший случай 180-градусной доменной границы в одноосном ферромагнитном кристалле с ОЛН, совпадающей с главной осью симметрии. [55]

Найти в координатах %, off z границу области, внутри которой ферромагнитный кристалл с одной осью легкого намагничивания имеет два равновесных направления поляризации - устойчивое и метастабильное. [56]

Энергия МА представляет анизотропную часть полного изменения Десо ( аг) энергии ферромагнитного кристалла при введении спин-орбитального взаимодействия. [57]

Страницы: 1 2 3 4