Полярный кристалл

Cтраница 1

Полярные кристаллы СН3СООН растворяются в любых соотношениях в полярной среде, создаваемой молекулами Н2О, а кристаллы йода, составленные из неполярных молекул, в воде нерастворимы. [1]

Схема двойного электрического слоя на кристаллах иодида серебра. [2]

Поверхность полярного кристалла образована положительными и отрицательными ионами, находящимися в кинетическом равновесии с ионами в растворе. [3]

Поверхность полярного кристалла образована положительными и отрицательными ионами. Эти ионы находятся в кинетическом равновесии с соответствующими ионами в растворе. Процесс обмена ионами между кристаллом и раствором идет непрерывно, но беспорядочно, и в результате статистических флуктуации на отдельных участках поверхности получается избыток ионов того или другого знака. Образующийся в результате этого процесса средний заряд поверхности, обусловленный избытком ионов какого-либо знака над стехиометрическим отношением, определяется термодинамическим условием равновесия ионов в растворе и в адсорбционном слое - равенством их электрических потенциалов. Эти заряды составляют внутреннюю обкладку двойного электрического слоя. Обусловленное этими зарядами электрическое поле притягивает из глубины раствора к поверхности кристалла ионы противоположного знака и отталкивает одноименно заряженные ионы, вызывая образование в растворе слоя, содержащего избыток ионов, несущих заряд, по знаку противоположный заряду поверхности кристалла. Этот слой, составляющий вторую внешнюю обкладку двойного электрического слоя, как показал Штерн [10], может обладать различной толщиной в зависимости от концентрации раствора. В очень разбавленных растворах под действием теплового движения ионы, составляющие внешнюю обкладку двойного слоя, могут удаляться на значительное расстояние от поверхности и весь слой может иметь заметную величину. В концентрированных же растворах слой сжимается почти до мономолекулярного, а в диффузной его части остается лишь небольшая часть общего заряда. Ионы, примыкающие вплотную к поверхности внешней обкладки, притягиваются к ней, кроме электростатических сил, также и ван-дер-ваальсо-выми силами. [4]

Поверхность полярного кристалла образована положительными и отрицательными ионами. Эти ионы находятся в кинетическом равновесии с соответствующими ионами в растворе. Процесс обмена ионами между кристаллом и раствором идет непрерывно, но беспорядочно, и в результате статистических флуктуации на отдельных участках поверхности получается избыток ионов того или другого знака. Образующийся в результате этого процесса средний заряд поверхности, обусловленный избытком ионов какого-либо знака над стехиометрическим отношением, определяется термодинамическим условием равновесия ионов в растворе и в адсорбционном слое - равенством их электрических, потенциалов. Эти заряды составляют внутреннюю обкладку двойного электрического слоя. Обусловленное этими зарядами электрическое поле притягивает из глубины раствора к поверхности кристалла ионы противоположного знака и отталкивает одноименно заряженные ионы, вызывая образование в растворе слоя, содержащего избыток ионов, несущих заряд, по знаку противоположный заряду поверхности кристалла. Этот слой, составляющий вторую внешнюю обкладку двойного электрического слоя, как показал Штерн [10], может обладать различной толщиной в зависимости от концентрации раствора. В очень разбавленных растворах под действием теплового движения ионы, составляющие внешнюю обкладку двойного слоя, могут удаляться на значительное расстояние от поверхности и - весь слой может иметь заметную величину. [5]

В полярных кристаллах существует важный элемент симметрии - полярная ось, которая характеризует направление спонтанной поляризации. Следовательно, упругая дипольная поляризация может наблюдаться в пироэлектриках. Принципиально возможно также существование антипироэлектриков, в которых поляризация соседних кристаллических ячеек ориентирована противоположно, так что суммарная спонтанная поляризация равна нулю. [6]

Дефекты в простом кубическом кристалле. [7]

В полярных кристаллах дефекты по Шоттки возникают после ухода анионов и катионов лишь на поверхности внутренних трещин или на поверхности кристалла. Зейтцу и другим исследователям внутренним источником ( а также ловушками) вакансий могут являться также более сложные дефекты - дислокации, которые в отличие от дефектов по Френкелю и по Шоттки являются не точечными, а линейными дефектами кристаллической решетки, которые нарушают правильность чередования атомных плоскостей решетки. [8]

Адсорбция на полярных кристаллах является наиболее изученной и находит объяснение, если исходить из понятия о двойном электрическом слое, который образуется на границе раздела фаз. [9]

Это вещество образует полярный кристалл, на одном конце которого находятся метильные группы, а на другом - mp m - бутильные. Пока нет полной ясности, почему некоторые классы веществ дают предпочтительно полярные кристаллы, в то время как другие, со сходными характеристиками, таким свойством не обладают. Иногда полярная ось молекулы ориентирована почти перпендикулярно полярной оси кристалла, и только небольшая составляющая молекулярной полярности вносит свой вклад в полярность кристалла. [10]

Только в случае полярных кристаллов, рассмотренных С. И. Пекаром [5], это противоречие в какой-то мере смягчается и пределы применимости обычных методов расчета оказываются более широкими. [11]

Зависимость от температуры абсолютной ( слева и относительной ( справа концентрации дефектов с различной энергией образования. [12]

В ионных или сильно полярных кристаллах атомы металла, помещенные в узлы между атомами неметалла, испытывают отталкивание только ближайших атомов и, следовательно, находятся в энергетически невыгодном положении по сравнению с катионами, находящимися в междоузлиях кристалла. В обычном диапазоне изменения условий эксперимента жшстанты равновесия возникновения дефектов типа I-VI должны сильно различаться, так как дефекты замещения, имеющие важное значение для металлов, практически не играют роли в ионных соединениях, и разница свободных энергий в случае типов I и IV ( табл. 1) будет достаточно велика для бинарных соединений. Таким образом, можно считать, что в данной решетке возникает либо дефект Шоттки, либо дефект Френкеля. Это упрощает расчет равновесия дефектов без нарушения общности анализа. [13]

Адсорбция радиоактивных изотопов на полярных кристаллах делится на первичную, при которой адсорбированные ионы входят в состав кристаллической решетки, и вторичную, происходящую вне мономолекулярного слоя кристалла. Оба вида адсорбции различны по своей природе и, вследствие этого, подчиняются различным законам. [14]

Поперечные оптические фононы в полярных кристаллах сильно взаимодействуют с электромагнитными волнами, , когда их энергии и импульсы волновых векторов равны. Возникающие смешанные элементарные возбуждения принято называть поля-ритонами. Наблюдаемая частота соответствующего поляритона увеличивается с ростом угла 6 между направлением луча лазера и направлением наблюдения рассеянного излучения, следовательно, дисперсионное соотношение между v и волновым вектором поляритона kp может быть установлено экспериментально. [15]

Страницы: 1 2 3 4