Cтраница 2
Авторы обосновали положение, что в условиях сильного возбуждения за исходное нужно брать состояние, характеризуемое максимумом неравновесного термодинамического потенциала, для которого функция распределения атомов в пространстве качественно отличается от таковой для идеального кристалла. Наряду со структурными состояниями исходного кристалла в условиях сильного возбуждения в пространстве междоузлий появляются новые разрешенные структурные состояния, вакантные либо занятые сильно возбужденными атомами. В кристалле возникают новые степени свободы. Сильно возбужденный кристалл становится, по существу, суперпозицией нескольких структур, и число разрешенных структурных состояний в системе значительно превышает число атомов. Такие состояния в кристалле названы атом-вакансионными. [16]
Процесс возбуждения люминофора в приведенной схеме может быть представлен следующим образом. Обе энергетические полосы оказываются теперь лишь частично заполненными. Свободные электроны в изолирующем кристалле могут двигаться по решетке как электроны проводимости в металле. За счет наличия свободного электрона и дырки возбужденный кристалл становится теперь проводящим. [17]
Парамагнитный резонанс и двойной резонанс являются, вероято, наиболее мощными из имеющихся сейчас орудий исследования дефектов. Единственные недостатки этих методов - это, во-первых, применимость только к дефектам с неспаренными спинами и, во-вторых, то, что не все центры с неспаренными спинами создают наблюдаемый резонансный эффект. Поэтому отсутствие спектров ЭПР не может считаться доказательством отсутствия дефектов с неспаренными спинами. Первое ограничение может быть преодолено изучением оптически возбужденных кристаллов, в которых рассматриваемые центры ионизированы. [18]
Тем самым возбуждаются электроны в кристалле. Некоторая часть этих возбужденных электронов передает свою энергию центрам свечения в кристалле, заставляя их светиться. Другая часть этих электронов в результате вторичной эмиссии покидает кристалл, что обусловливает заряд экрана. Свечение, возникающее в люминофоре, отражается и рассеивается как на самом возбужденном кристалле, так и на окружающих его кристаллах. Кроме того, имеет место и абсорбция света, связанная с потерей энергии. При слишком толстом слое люминофора свет вообще не доходит до передней части экрана. [19]
Чистые реальные кристаллы отличаются от идеальных наличием поверхностей раздела и структурными нарушениями другого вида. Возбужденный электрон может перейти в них из полосы проводимости в основную через локализованные энергетические состояния различных дефектов структуры. В частности, ограничение кристалла поверхностями вводит в его энергетический спектр ряд дополнительных разрешенных состояний, которые значительно раздвигают узкие условия отбора при переходах. В результате электрон может как бы скользить по поверхности, временно локализуясь между обоими разрешенными областями спектра, которые существуют для ненарушенного ( идеального) кристалла. Полученная при возбуждении энергия дробится на серию мелких квантов, вызывая только повышение температуры возбужденного кристалла. [20]