Кручение - круглый стержень
Cтраница 1
Кручение круглого стержня характеризуется тем, что под влиянием момента Мк ( рис. 3.11, а), плоскость действия которого перпендикулярна к оси стержня, происходит относительный поворот ( рис. 3.11, б и в) сечений вокруг оси стержня. [1]
Теория кручения круглого стержня основана на трех следующих предположениях: 1) плоские поперечные сечения бруса остаются плоскими и в ходе деформации, 2) радиусы поперечных сечений при деформации остаются прямыми, 3) расстояния между поперечными сечениями не изменяются. [2]
 |
Эпюра касательных напряжений при кручении стержня круглого поперечного сечения. [3] |
Итак, при кручении круглого стержня возникает плоское напряженное состояние чистого сдвига. [4]
Как записывается условие прочности при изгибе с кручением круглого стержня. [5]
Соотношения (3.8) вместе с (3.1) - (3.4) дают решение задачи теории ползучести кручения круглого стержня при его непрерывном наращивании. [6]
В случае больших пластических деформаций получены специальные зависимости для определения деформаций при кручении круглого стержня на основе теории конечных деформаций. [7]
Уравнение (V.20) устанавливает связь между хрупкой прочностью при чистом изгибе балки прямоугольного поперечного сечения и кручении круглого стержня. [8]
Кручение ( и изгиб) призматических стержней с полым прямоугольным - сечением изучил в 1950 г. Б. Л. Абрамян; в другой статье им исследован случай круглого вала с продольными полостями ( 1959); в работе Б. Л. Абрамяна и А. А. Баблояна ( 1960) исследовано кручение круглого стержня - с продольными выточками или зубцами, имеющего центральную круглую полость. [9]
Несмотря на то, что в этом интересном исследовании Рейсса влияние скорости пластической деформации на напряжения и не учитывается, хотя оно имеет, повйдимому, существенное значение, все же его работа ставит фундаментальную проблему о неустойчивости равномерного режима упруго-пластической деформации при кручении круглого стержня, сводя ее к рассмотрению неоднородности пластического деформирования отдельных клиновидных пластических слоев, окруженных упругими областями. Руководствуясь мембранной аналогией, Рейсе сравнивает две поверхности напряжений. Одна из них, имеющая волнообразный гофрированный вид, воспроизведенный схематически в горизонталях на фиг. [10]
Случай растяжения и кручения круглого стержня с учетом упругих частей деформации был изучен в работе: L H е г m i t e R. [11]
Так, более подробно разобраны понятия тензоров напряжений и деформаций и их разложение на шаровой тензор и девиатор, добавлен закон Гука в тензорной форме. В новой, V главе рассматриваются простейшие задачи теории упругости: чистый изгиб прямого призматического стержня и кручение круглого стержня постоянного сечения. В главе VI добавлен расчет балки-стенки. Далее добавлены следующие параграфы: Понятие о действии сосредоточенной силы на упругое полупространство, Понятие о расчете гибких пластинок, Понятие о расчете гибких пологих оболочек. Переработан раздел о математическом аппарате теории пластичности, добавлено понятие о теории пластического течения, дано понятие о несущей способности балок и плит на основе модели жесткопластического материала. Вновь написаны главы XIII и XIV об основных - зависимостях теории ползучести и даны простейшие задачи теории ползучести. [12]
Характер распределения напряжений по сечению выясним, рассмотрев геометрическую картину деформации вала при кручении. Полагая, что картина, наблюдаемая на поверхности стержня, сохраняется и внутри, приходим к гипотезе плоских сечений: сечения, плоские до деформации, остаются плоскими при кручении круглого стержня, поворачиваясь одно относительно другого на некоторый угол закручивания. [13]
В качестве последнего примера обратимся к рассмотрению кручения круглого стержня с различными скоростями закручивания, предположив, что для материала справедлив закон гиперболического синуса. [14]
Нейманн строит теорию для общего случая трехмерного поля напряжений и показывает, каким образом можно получить из простых испытаний значения оптических констант. По последним предсказывается форма окрашенного интерференционного узора, который должен получиться в том или ином материале при заданном распределении напряжений. Нейманн применяет свою теорию к частным случаям: подвергнутого кручению круглого стержня и ра-диально-симметричного распределения напряжений в сфере. [15]
Страницы: 1 2