Cтраница 3
Квантовая химия молекул имеет для нас ограниченное значение; практически нас интересует твердое тело или во всяком случае конденсированное состояние. В этом случае приходится оперировать взглядами и выводами квантовой статистики применительно к твердому телу. Однако к сожалению, последняя не всегда рассматривается в курсах квантовой механики инженерных вузов. В то же время ее последовательное изложение далеко выходит за рамки нашего курса. Поэтому мы вынуждены рекомендовать читателям ознакомление с соответствующими монографиями и учебниками по списку литературы в конце главы [1-5], здесь же ограничимся некоторыми представлениями. [31]
Квантовая химия молекул имеет для нас ограниченное значение; практически нас интересует твердое тело или во всяком случае конденсированное состояние. В этом случае приходится оперировать взглядами и выводами квантовой статистики применительно к твердому телу. Однако, к сожалению, последняя не всегда рассматривается в курсах квантовой механики инженерных вузов. В то же время ее последовательное изложение далеко выходит за рамки нашего курса. Поэтому мы вынуждены рекомендовать читателям ознакомление с соответствующими монографиями и учебниками по списку литературы в конце главы [ 1 - 51, здесь же ограничимся изложением важнейших представлений. [32]
Университете Брауна, а другой () слушал их в качестве студента. Затем лекционные заметки были расширены в рассчитанный на один семестр курс физики полупроводников на отделении физики Университета Калифорнии в Беркли. Поскольку в подготовке студентов были большие различия, необходимые предварительные требования для посещения этого аспирантского курса были сведены к минимуму, а именно, предполагалось знакомство с курсами квантовой механики для студентов, электричества и магнетизма и физики твердого тела. В отделении физики уже есть рассчитанный на два семестра курс физики конденсированного состояния для аспирантов. Поэтому было решено уменьшить внимание к теоретическим методам в пользу феноменологии. Поскольку многие студенты занимались выращиванием кристаллов полупроводников или их использованием при изучении полупроводниковых приборов, особый упор был сделан на связи между физическими принципами и их применениями в приборах. Однако, чтобы избежать перекрытия с различными существующими курсами по твердотельной электронике, обсуждение устройства и работы приборов были сведены к минимуму. Подобный курс оказался весьма удачным, о чем свидетельствует тот факт, что он довольно регулярно повторялся ( примерно каждые два года) по просьбе студентов. [33]
Традиционно теория калибровочных полей включается в курсы квантовой теории поля. Однако многие понятия и результаты калибровочных теорий появляются уже на уровне классической теории поля, что делает возможным и полезным их изучение параллельно с изучением квантовой механики. Соответственно, чтение первых десяти глав этой книги не требует знания квантовой механики, в главах 11 - 13 используются представления и методы, излагаемые обычно в начале курса квантовой механики, и лишь для чтения последующих глав необходимо знание квантовой механики в полном объеме, включая уравнение Дирака. Сколько-нибудь подробное знакомство с квантовой теорией поля для чтения основного текста не обязательно. В то же время, с самого начала предполагается, что читателю известны классическая механика, специальная теория относительности и классическая электродинамика. [34]
Рассмотрим задачу, в которой молекулы газа свободно движутся в сосуде кубической формы с ребром а. Все молекулы одинаковы и находятся в одинаковых условиях, поэтому одночастичные уравнения (4.2) имеют один и тот же вид и одни и те же решения для всех частиц. Решив одно из уравнений, найдем все состояния, в которых может находиться любая молекула. Как известно чз курса квантовой механики, состояния молекулы в условиях рассматриваемой задачи определяются тройкой квантовых чисел пг, п2 и п3, принимающих независимо друг от друга значения, равные числам натурального ряда. [35]
В квантовой механике есть один фундаментальный прив цнп, имеющий существенное значение для большинства вопросов, относящихся к основным состояниям молекул. Этот принцип лежит в основе концепции резонанса. Это функции координат, которые употребляются в классической теории ( вместе с со-пряженными с ними моментами) для описания системы. Ме-тоды нахождения волновых функций для частных случаев изложены в курсах квантовой механики. [36]
Не часто в нашей жизни встречаются учителя и наставники, сочетающие в себе божественный дар гениальности и в то же время обладающие золотой чертой душевности и бережным отношением к своим воспитанникам. Они остаются в памяти на всю жизнь, и воспоминания о них, как будто еще живых и плодотворно работающих где-то совсем рядом, греют душу и заставляют трудиться на совесть, чтобы не разочаровать учителя... В самом начале 60 - х годов мне посчастливилось слушать курс квантовой механики, который читал нам, студентам физического факультета Харьковского госуниверситета, Александр Ильич. [37]
Мы заключаем, что для построения представлений группы Лоренца в случае времени подобного состояния нужно знать лишь представление группы вращений. Следовательно, спин, определенный независимо от других переменных, от которых может зависеть состояние, и преобразующийся при преобразованиях Лоренца, задается группой вращений. Мы доказали также, что утверждение (2.201) справедливо для всех времени подобных импульсов. Читатель должен оценить, насколько удивителен этот результат. Еще из курса квантовой механики мы знали, что спин - это разновидность углового момента и, следовательно ( хотя мы, возможно и не мыслили на таком языке. Но лишь после указанной работы Вигнера нам стало понятно, почему это действительно так. В то же время, когда мы рассматриваем класс III состояний со светоподобными импульсами. [38]