Cтраница 1
Четвертая лекция содержит очень интересный анализ психофизиологических особенностей дарования и личности Фарадея. [1]
В четвертой лекции ( так же как и в конце предыдущей) указывается, что симпатия ( ср. XVI), делается попытка объяснить законом симметрии строение углеродистых соединений, причем расположение атомов в молекуле уподобляется симметричному расположению плоскостей в кристаллах. [2]
Ленин пишет план четвертой лекции по курсу Начала политической экономии, прочитанной им на Курсах социальных паук в Париже. [3]
Два последних параграфа четвертой лекции и семь параграфов пятой лекции посвящены теории излучения. О них мы можем сказать, что они имеют сейчас только исторический интерес. И все же, изучение их и примечаний VII, VIII, IX весьма полезно, так как сразу вводит нас в круг тех трудностей, совершенно непреодолимых, в которые тут попадает классическая физика. [4]
Классическое изложение дано в двадцать четвертой лекции Лекций но ишампке. [5]
По замечанию, сделанному в конце § 4 четвертой лекции, они имеют место также при движении свободного тяжелого тела вокруг центра тяжести. [6]
Энгельс имеет в виду высказывания Геккеля, содержащиеся в конце четвертой лекции Теория развития у Гете и Окена в его книге: Haeckel E. [7]
Теореме Г ассона в классических Лекциях по динамике) Якоби посвящена тридцать четвертая лекция. По словам Якоби, это одна из замечательнейших теорем всего интегрального исчисления, а в частном случае, когда положено Н Т - - 1, это есть основная теорема аналитической механики. Чтобы, комбинируя некоторый интеграл с ранее известным, получать новый интеграл, надо, указывает Якоби, чтобы он был интегралом, специально принадлежащим рассматриваемой частной задаче. [8]
Только при этом условии возможно устойчивое равновесие, так как, согласно данному в § 2 четвертой лекции разъяснению, для него необходимо, чтобы потенциал действующих сил имел максимум; однако максимум не может иметь места для поверхности несжимаемой жидкости, простирающейся в область положительных значений, а, следовательно, поверхность должна простираться в отрицательную сторону. Далее, обозначим более плотную жидкость через 1, менее плотную - через 2; тогда а2 будет положительно. [9]
Совместное интегрирование этой системы опирается на теоремы, данные в конце тридцать первой лекции и в тридцать четвертой лекции. [10]
Эта лекция была прочитана автором 16 - 17 октября 1959 г. в университете штата Техас и представляла собой четвертую лекцию ежегодного Шо-ховского симпозиума по химической технологии. Шоха, профессора, основавшего департамент химической технологии в штате Техас. Доктор Шох известен в США своими исследованиями по очистке воды, использованию бурого угля и больше всего прославившим его имя процессом конверсии окиси углерода в ацетилен в электрическом разряде. [11]
Для системы материальных точек, которые связаны между собой так, что допускают смещение в любом направлении и вращение вокруг каждой оси, без изменения относительных компонент, применимы выведенные в § 3 и 5 четвертой лекции теорема о движении центра тяжести и теорема площадей. [12]
Рассмотрим теперь вращение тяжелого твердого тела вокруг неподвижной точки. Рассуждения четвертой лекции приводят к способу нахождения двух интегралов дифференциальных уравнений, относящихся к этой задаче; теорема о живой силе дает один интеграл, теорема площадей относительно горизонтальной плоскости - второй. [13]
Выдающийся русский физико-химик академик Н. Н. Бекетов в 1890 г. прочитал в Московском университете четыре лекции по основным началам термохимии, которые были в том же году опубликованы. В своей четвертой лекции он изложил основные положения разработанной им новой динамической теории избирательного сродства ( см.: Б е к е-тов. [14]
Выведенным уравнениям мы можем придать еще другое, отличное от прежнего, значение. Согласно разъяснению, данному в § 4 четвертой лекции, для системы координат, оси которой движутся поступательно с постоянной скоростью, пригодны те же дифференциальные уравнения движения, как и для неподвижной. Представим себе, что оси х, у, z неизменно связаны с эллипсоидом и движутся с ним в некотором направлении с постоянной скоростью; тогда выведенные в предыдущем параграфе формулы будут пригодны для движения жидкости относительно эллипсоида. Допустим, что движение происходит в направлении оси z со скоростью, равной единице, так что при этом абсолютная скорость частиц жидкости в бесконечности равна нулю. [15]