Математическое допущение

Cтраница 1

Математическое допущение о неограниченности напряжения в окрестности точки возврата физически объясняется наличием местных статически неопределимых пластических зон в окрестности точки возврата, и в этом смысле второе решение является приближенным. [1]

Зависимость между группами и дис-криминантными переменными. [2]

Теперь просуммируем математические допущения, которые принимаются в дискриминантном анализе. [3]

Резюмируя результаты макрокинетического подхода, отметим, что помимо чисто формальных математических допущений был сделан ряд предположений о характере распределения адсорбтива в газе и адсорбенте по высоте колонны. При этом, если в случае движущегося слоя линейное падение концентрации адсорбируемого вещества в газе довольно близко соответствует реальным условиям, то вводимые при анализе многоступенчатых кипящих слоев допущения о сквозном движении материала ( некоторое среднее время прохождения слоя) и особенно о равномерной отработке адсорбента по тарелкам являются значительным упрощением процесса. [4]

Метод эквивалентной задачи представляет собой наиболее четкую и наименее обременительную в отношении физических и математических допущений форму использования для расчетных целей давно обратившей на себя внимание схожести кривых распределения скорости ( импульса) в поле течения турбулентных струй и температуры в задачах нестационарной теплопроводности. [5]

Широко распространенный метод Лобачева - Кросса может быть получен из метода Ньютона в результате некорректных математических допущений, состоящих в том, что в матрице Якоби все недиагональные элементы приравниваются нулю. Результаты расчетов сложных трубопроводных систем показали, что метод Лобачева - Кросса часто расходится даже при выполнении правил, улучшающих сходимость метода. Он может быть использован лишь для оценочных расчетов. [6]

Теоретическое исследование л - л-рассеяния основано на допущении малости вкладов от диаграмм с большими изменениями масс в виртуальных состояниях, а также на некоторых математических допущениях о характере поведения амплитуд рассеяния при комплексных значениях энергии и передаваемого ( от одного пиона к другому) импульса. В результате громоздких расчетов здесь удается получить результаты, качественно согласующиеся с экспериментальными. [7]

Теоретическое исследование я - я-рассеяния основано на допущении малости вкладов от диаграмм с большими изменениями масс в виртуальных состояниях, а также на некоторых математических допущениях о характере поведения амплитуд рассеяния при комплексных значениях энергии и передаваемого ( от одного пиона к другому) импульса. В результате громоздких расчетов здесь удается получить результаты, качественно согласующиеся с экспериментальными. [8]

С целью раскрытия физического смысла приведенных в книге экспериментальных величин в этой главе кратко рассмотрены основные уравнения, описывающие диэлектрические свойства жидкостей. В ограниченном объеме теоретической части невозможно подробно описать все физические и математические допущения, лежащие в основе вывода каждого уравнения. Эти вопросы подробно рассмотрены в литературе. [9]

Здесь е представляет собой эффективную постоянную, которую можно определить из эксперимента так же, как определяется постоянная е при отсутствии статистических флуктуации. Правую часть равенства ( 51) можно подсчитать, сделав некоторые допущения относительно г ( величина Cs для двухфазного материала вычисляется точно); трудно, однако, соотнести эти математические допущения со свойствами реальных материалов. [10]

Зависимость давления пара растворителя над твердым ( Я 1ТВ и жидким ( Я 1Ш растворителем и над раствором. [11]

Она является свойством растворителя и не зависит от природы растворенного вещества. Величина А0Я принимается равной энтальпии испарения чистого растворителя. Математические допущения, принятые при выводе (125.13), делают его пригодным только для растворов, концентрация которых не достигает 1 моль / 1000 г растворителя. [12]

Зависимость давления пара растворителя над твердым ( P iTB и жидким ( Я 1Ж растворителем и над раствором. [13]

Она является свойством растворителя и не зависит от природы растворенного вещества. Величина АРЯ принимается равной энтальпии испарения чистого растворителя. Математические допущения, принятые при выводе (125.13), делают его пригодным только для растворов, концентрация которых не достигает 1 моль / 1000 г растворителя. [14]

Условие (5.2.31) означает, что неизвестный заранее контур раздела упругой и пластической областей всегда имеет точки возврата в. Математическое допущение о неограниченности напряжения в ок-1 рестности точки возврата физически объясняется наличием местных; статических неопределимых пластических зон в окрестности точка - - - возврата, и в этом смысле второе решение является приближенным. [15]

Страницы: 1 2