Cтраница 4
Однако ее погрешность оказывается приемлемой, если распределение скорости протекания близко к равномерному. Написанное уравнение свидетельствует и о том, что соотношение w 2 v между индуктивными скоростями на диске и в дальнем следе, полученное в импульсной теории, тоже не является точным. Предположения, которые необходимо сделать в вихревой теории для воспроизведения результатов импульсной теории, дают лучшее представление о приближенных допущениях последней. [46]
Если известны постоянные а и е, а также предполагаемое значение параметра t для молекул интересующего нас вещества, то можно рассчитать коэффициенты сжимаемости, вязкости, теплопроводности и диффузии. Методы этих расчетов приведены в следующих главах. Однако на основе уже описанных методов расчета 0, е и t можно прийти к заключению, что степень точности расчета ( из-за принятия многочисленных приближенных допущений) невелика, но выполнить их сложно. [47]
Предварительно сделаем некоторые выводы, следующие из общих уравнений ( 1 - 42) - ( 1 - 47), в предположении, что переходные области настолько тонки, что проходящие потоки носителей заряда не изменяются а длине перехода. Это будет иметь место, очевидно, тогда, когда длина свободного пробега электрона и дырки много больше толщины переходной области. Мы рассматриваем такой вид перехода, поскольку он, по-видимому, хорошо аппроксимирует переходы, полученные Сплавлением. Поскольку неподвижные заряды доноров и акцепторов в равновесном случае вне перехода компенсированы зарядом подвижных носителей, то естественно сделать приближенное допущение, что и в неравновесных условиях в областях вне ( перехода не может существовать объемный заряд. [48]
Следует отметить, что только что описанный метод является весьма удачным методом расчета молекулы водорода. В общем случае более сложных молекул можно исходить из представления о двух ядрах, больших, чем протон, и строить оболочки для этого случая, как это уже было сделано при решении задачи с одним ядром. Возбужденные состояния молекулы являются состояниями, в которых один или несколько электронов находятся не на низших возможных орбитах. Если, например, в молекуле водорода один из электронов находится в состоянии, рассмотренном в связи с молекулярным ионом водорода, и характеризуется функцией фд - ЬФв, а второй находится в состоянии, выражаемом функцией фА - фв, что, как было показано в § 10.4, соответствует более высокой энергии, то молекула водорода будет находиться в возбужденном состоянии. Однако точное соответствие между возбужденным состоянием, получаемым таким путем, и состоянием, рассмотренным в § 10.3, не может быть установлено. Это обусловлено тем, что оба пути описания молекулы основаны на разных приближенных допущениях и вследствие этого точное совпадение оказывается невозможным. Практически метод, описанный в этом параграфе, дает, повидимому, больше неустойчивых состояний при исходных волновых функциях фА и фв, чем метод § 10.3, так как можно полагать, что функция фд фв переходит в функцию ls - состояния гелия, если ядра совмещены, а функция ФА - фв переходит в функцию одного из 2р - состояний гелия. Если имеются два электрона с противоположными спинами в ФА фв - состоянии, то получается 1 s2 - или основное состояние гелия. [49]