Тепловая линза

Cтраница 1

Изменение параметров пучка после прохождения нелинейной самодефоиусирующей среды. а - нелинейный набег фаз фнл. б - угол отклонения пучка 6М. в - распределение интенсивности в зависимости от е. [1]

Тепловая линза имеет конечное время релаксации, определяемое теплопроводностью в пучке тт pe eVx / Короткие импульсы ( т тт), для к-рых пнл - а / А adi, испытывают нестационарную С. Кроме того, резка различаются случаи неподвижной среды ( v 0) и, среды с поперечной конвекцией. [2]

Динамика тепловой линзы определяется режимом нагрева и условиями теплопередачи в среде: теплопроводностью, вынужденной конвекцией ( ветер, сканирование пучка), свободной конвекцией. [3]

В методе тепловой линзы с использованием пробного луча пробный луч подфокусируется или дефокуси-руется тепловой линзой, появление которой вызвано неоднородным нагревом среды основным лучом. [4]

В реальных элементах тепловая линза обладает некоторым а стигматизм ом и аберр - ащия-ми, значения которых определяются как физическими свойствами элемента, так и характеристиками осветителя. Они в основном приводят к астигматизму тепловой линзы. [5]

Наряду с астигматизмом тепловая линза имеет аберрации, свойственные толстым линэам. Степень отличия зависит от свойств осветителя и от ориентации области внутри Осветителя. Как доказано в работе [40], для осветителей эллиптического типа оптическая сила центра в среднем примерно в 1 8 раза больше, чем периферии. [6]

Соотношение вкладов в оптическую силу тепловой линзы, измене - - ния коэффициента преломления и выпучивания торцов элемента, как видно из (1.30), не зависит от накачки и определяется только длиной элемента / а. Как правило, / а составляет 5 - 10 см. Используя характеристики кристалла, приведенные в табл. 1.1, легко найти указанное выше соотношение. АИГ-Nd дает температурное изменение коэффициента преломления. [7]

Относительное изменение средней интенсивности частотно-импульсного излучения в атмосфере с тепловой нелинейностью в зависимости от числа импульсов, проходящих за время пробега ветра поперек пучка при z / kR, равных 0 25 ( / и 0 5 ( / /. при 9, равных 27 ( 1 и 13 ( 2. [8]

Убывание параметра нелинейности вдоль трассы приводит к сосредоточению тепловой линзы лишь вблизи излучателя, где пучок приобретает углы смещения и расходимости и в дальнейшем распространяется как в линейной среде. [9]

Зависимость максимальной интенсивности 1т коллимированного гауссова пучка от дистанции z / LT при разных значениях во ( цифры у кривых. [10]

На начальном участке трассы, протяженность которого зависит от силы нелинейной тепловой линзы и при Т составляет LT - - 2LT, пучок приобретает максимальные Приращения углов расходимости и смещения центра тяжести. [11]

Схема энергетических уровней донор ( Сг3 - акцепторной ( Nd3 системы в кристалле гадолиний-скандии-галлпевого граната. Люминесценция Сг3 при электронном переносе энергии и лазерное излучение указаны стрелками. [12]

Принципиальное ограничение использования этого материала связано с проблемами распределения тепла ( наведенные тепловые линзы и наведенное двулучепреломление в стержне), возникающими, по-видимому, вследствие увеличенного количества теплоты, которое должно быть рассеяно за счет поглощения в синей и фиолетовой областях спектра. [13]

Неоднородность температуры па сечению приводит к появлению в кристалле так называемой тепловой линзы. [14]

Оптические схемы лазеров ЛТН-401 ( а, ЛТН-402 ( б. [15]

Страницы: 1 2 3