Cтраница 3
В то же время для горизонтальных трасс такая коррекция оказывается малоэффективной. Особенно это касается фокусированных пучков, у которых наведенная тепловая линза распределена по трассе. [31]
Самовоздействие лазерных пучков на атмосферных трассах отличается рядом особенностей, обусловленных наличием неоднород-ностей метеопараметров и концентраций газов вдоль дистанции распространения. Для тепловых нелинейных эффектов, в частности, сила тепловой линзы оказывается сконцентрированной в нижнем 1 - 3-км слое тропосферы и убывает с высотой. Это приводит к тому, что распространение пучков на вертикальной и наклонной трассах в меньшей степени подвержено нелинейным искажениям, чем на горизонтальных трассах. [32]
Коэффициент преломления кристалла, а значит, и добавки к пч для этих вытянутых областей пучка будут различными. Добавка относительно мала ( по сравнению с П2т), поэтому астигматизм тепловой линзы невелик. [33]
Приближенные решения уравнения переноса были получены в [27-29] и использовались для анализа влияния многофакторности процесса на создание просветленного канала в облачной среде. Установлено, что для практически важных задач проявление эффектов нелинейной рефракции обусловлено действием тепловой линзы, образованной. [34]
Наиболее простой способ основан на использовании коллими-рованного пучка излучения лазера, пропускаемого через активный элемент параллельно оси резонатора. Фокусное расстояние линзы определяется отрезком оси от точки перетяжки пучка до второй главной плоскости линзы, расположенной на расстоянии h l / 2no от торца элемента. Бифокальность тепловой линзы, обусловленная двулучепреломлением, легко фиксируется по астигматическому характеру фокусировки плоскополяризованного света. [35]
Из этого вытекает, что если на подверженный термическим напряжениям активный элемент из кристалла Y3A16012 - Nd3 длиной несколько сантиметров падает пучок линейно поляризованного света с гауссовым распределением плотности по сечению, то при прохождении его через лазерный стержень он будет основательно деполяризован. В эксперименте это хорошо подтверждается. Несмотря на то что влияние тепловой линзы при низких и средних мощностях возбуждения путем скривления торцов активного элемента или путем выбора конструкции оптического резонатора можно устранить до удовлетворительного уровня [217,455,456], при очень мощной накачке решение этой проблемы становится весьма трудным. Действительно, падающая на активный элемент эллиптически-поляризованная волна ( или неполяризованная) имеет две составляющие поляризации. Тогда термические напряжения в стержне из кристалла Y3A ] 5Oi2 - Nd3 приводят к возникновению двух внутренних тепловых линз с различными фокусными расстояниями, которые зависят от мощности возбуждения. [36]
Разработанные Кальве микрокалориметры [41, 102, 103, 139] предназначены для измерений в интервале от 20 до 200 С, в расширенном - до 600 С. Термостатированный блок расположен между двумя коническими теплоотводами, симметрирующими внешние тепловые потоки. Для достижения равномерного распределения тепла применены корректирующие тепловые линзы. [37]
Первый член в скобках в выражении (6.8) описывает изменение показателя преломления с температурой. Второй член связан с изменением показателя преломления от термических напряжений, возникающих в кристалле, и последний член определяется искривлением торцов активного элемента. Выражение (6.8) дает возможность вычислять фокусное расстояние тепловой линзы, реагирующей на излучение с радиальной поляризацией. [38]
Многочисленные экспериментальные и теоретические исследования ОКГ, использующие кристаллы Y3A160 ] 2 - Nd3, свидетельствуют, что при достаточно высоких уровнях возбуждающей мощности реализация генерации с удовлетворительной эффективностью на основной ТЕМ00 моде сопряжена с определенными трудностями. Главными препятствиями для ее повышения являются наводимое двулучепреломление-и эффект тепловой линзы, приводящие к уменьшению полезного поперечного сечения лазерного стержня. [39]
Чувствительность измерительных секций тепломассомера увеличивается, если температуровыравнивающую пластину, на которой они монтируются, сделать выступающей за их габаритные размеры. Это явление объясняется просто: сигнал секции растет за счет стягивания теплового потока пластиной. Раньше это явление было известно под названием тепловой линзы. В данном случае оно позволило разработать новый метод тепломассометрии, который может конкурировать с описанным выше методом как по технологичности изготовления датчиков, так и по широте их использования. [40]
Из этого вытекает, что если на подверженный термическим напряжениям активный элемент из кристалла Y3A16012 - Nd3 длиной несколько сантиметров падает пучок линейно поляризованного света с гауссовым распределением плотности по сечению, то при прохождении его через лазерный стержень он будет основательно деполяризован. В эксперименте это хорошо подтверждается. Несмотря на то что влияние тепловой линзы при низких и средних мощностях возбуждения путем скривления торцов активного элемента или путем выбора конструкции оптического резонатора можно устранить до удовлетворительного уровня [217,455,456], при очень мощной накачке решение этой проблемы становится весьма трудным. Действительно, падающая на активный элемент эллиптически-поляризованная волна ( или неполяризованная) имеет две составляющие поляризации. Тогда термические напряжения в стержне из кристалла Y3A ] 5Oi2 - Nd3 приводят к возникновению двух внутренних тепловых линз с различными фокусными расстояниями, которые зависят от мощности возбуждения. [41]
Составляющая п2к определяется эффектом теплового выпучивания торцов активного элемента, в результате которого поверхность торцов приобретает выпуклую форму, подобную обычной линзе. Центр нагревается сильнее, чем края, и поэтому удлиняется больше, что и приводит к выпучиванию торцов. Проходя через такие торцы, световой пучок фокусируется. Эта фокусировка аналогична фоку сировке пучка в среде с поперечным квадратичным распределением коэффициента преломления. Поэтому можно эффект выпучивания торцов описать в терминах эффективной квадратичной среды, что удобно для теоретических оценок тепловой линзы активного элемента и инженерных расчетов лазерного резонатора с таким элементом. [42]