Идеальная линза

Cтраница 1

Идеальная линза ( без аберраций), передающая все частоты, содержащиеся в объекте, должна обладать апертурой на 2Дгщед больше размера, объекта. [1]

Дифракция определяет предельное разрешение идеальной линзы. Критерий разрешения Релея исходит из того, что изображение предмета в виде периодической поглощающей решетки с периодом р будет обладать достаточным контрастом в том случае, если центры главных дифракционных линий от двух соседних полос предметной решетки будут сдвинуты не менее, чем на полуширину дифракционных линий. [2]

Это следует из свойства идеальной линзы Ь %, в соответствии с которым все произвольные лучи, исходящие из точек объекта Ртго, пересекаются в точке изображения Рг -, проходя при этом одинаковые оптические пути. [3]

Зависимость произведения х-х.| Зависимость фактора фокусирования давления х от показателя преломления линзы п. [4]

Прежде всего на рис. 11 изображены данные для идеальных линз с показателями преломления п Оип ос. [5]

Зависимость амплитудной погрешности от радиуса рабочей апертуры. [6]

Тогда распределение комплексных амплитуд в задней фокальной плоскости идеальной линзы равно фурье-пре-образованию от входного распределения с точностью Аа до постоянного фазового множителя С. [7]

Второе слагаемое характеризует погрешность выполнения оптического фурье-преобра-зования с помощью идеальной линзы. При соответствующем выборе размеров рабочих апертур во входной и частотной плоскостях, ограничивающих максимальные значения переменных х, у и, ц и фокусного расстояния линзы, второй интеграл можно сделать пренебрежимо Малым по сравнению с первым. Чтобы можно было пренебречь вторым интегралом, знаменатель его подынтегрального выражения должен быть значительно больше числителя. [8]

Фурье от амплитуды поля непосредственно за транспарантом возможно лишь в случае идеальной линзы с неограниченной апертурой. Конечность апертуры реальной линзы ( объектива), а также неизбежные аберрации снижают точность преобразования Фурье и разрешение в спектре пространственных частот, поэтому к объективу фурье-анализатора предъявляют весьма высокие требования. Прежде всего у него должен быть значительный апертурный угол и хорошо скорректированные монохроматические аберрации. [9]

В подавляющем большинстве случаев термооптический возмущенный АЭ можно приближенно представить в виде идеальной линзы термической линзы АЭ ( ТЛ АЭ), оптическая сила которой зависит от средней мощности накачки. Специфика материала АЭ, режима накачки, конструкции осветителя и прочие особенности конструкции твердотельных лазеров проявляются в малых аберрациях ТЛ АЭ. Характер этих аберраций может быть весьма сложен, однако для большого числа задач их влиянием на свойства резонатора, по сравнению с влиянием усредненной идеальной ТЛ, можно пренебречь. Поэтому в следующих параграфах исследование резонатора проводится в рамках гауссовой оптики. При этом в § 4.2 исследуются общие закономерности поведения резонатора, содержащего внутрирезонаторную линзу. Выделяются два типа резонаторов, наиболее подходящих для использования в твердотельных лазерах. На этой основе в § 4.3 - 4.6 разрабатываются конкретные алгоритмы построения схем резонаторов твердотельных лазеров как с непрерывной, так и импульсной накачкой. [10]

Как видно из полученного выражения, частотная погрешность оптического фурье-преобразования, осуществляемого идеальной линзой, определяется относительным размером рабочей апертуры в частотной плоскости. [11]

Сравнивая (6.3.1) с (6.2.20), видим, что оптическое фурье-преобразование (6.3.1), выполняемое идеальной линзой, отличается от точного математического фурье-преобразования (6.2.20) наличием фазового множителя перед интегралом, весового множителя при преобразуемой функции под интегралом и отсутствием пропорциональной зависимости между пространственными частотами цх и 1У и соответствующими им пространственными координатами и ц в частотной плоскости PZ. Указанные отличия и являются источниками соответственно фазовой, амплитудной и частотной погрешностей оптического фурье-преобразования. Рассмотрим эти погрешности подробнее. [12]

Когда плоская волна проходит через объект с функцией прохождения q ( x, у), а затем через идеальную линзу ( фиг. [13]

Из уравнения (5.53) следует, в частности, что волновая природа света не позволяет сфокусировать световой луч в идеальную точку даже в случае идеальной линзы и строго параллельного когерентного светового потока. [14]

Физическим значением диска хроматической аберрации в плоскости объекта, определяемого уравнения (5.199), является аберрационный объект конечных размеров, заменяющий идеальный точечный объект и усиленный идеальной линзой для получения аберрационного изображения. Заменяя точечный объект этим диском, мы преобразуем аберрацию линзы в аберрационный диск в плоскости объекта. [15]

Страницы: 1 2