Идеальная линза
Cтраница 2
 |
Непараксиальные лучи. [16] |
Это - радиус диска сферической аберрации в плоскости объекта, определяемый в (5.81), как искаженный объект конечной величины, заменяющий идеальный точечный объект и увеличенный идеальной линзой, в результате чего возникает искаженное изображение. Заменяя точечный объект таким диском, мы заменяем аберрацию линзы аберрационным диском в плоскости объекта. [17]
В двух плоскостях zs const, расположенных на равных расстояниях от плоскости zs zs0, поля являются взаимно комплексно сопряженными друг другу, подобно тому, как это имеет место в области фокуса идеальной линзы. Продольное размытие изображения также соответствует дифракции на диафрагмах г гАф Г ( для угловой ширины синхронизма Дср1г см. формулу (2.16)) при lzirlzcr или (3.47) при zir zcr. Поле зрения при этом равно d или определяется формулой (2.6) соответственно. [18]
Как известно, линзы широко применяются либо для фокусировки лазерного пучка в пятна небольших размеров, либо для соответствующего преобразования диаметра и кривизны волнового фронта пучка с целью ввода в данную оптическую систему. Идеальная линза или система линз не изменяет поперечного распределения поля моды свободного пространства. Иначе говоря, входная основная гауссова мода после прохождения линзовой системы сохраняется, а моды высших порядков преобразуются на выходе в моды тех же порядков. [19]
 |
Прохождение различных пространственных частот через оптическую систему. [20] |
В схеме оптической фильтрации изображений линза Л4 влияет на o6beiM информации, содержащейся в световом поле в частотной плоскости. Полную информацию может передать только идеальная линза. [21]
 |
Определение угла расходимости лазерного луча по методу сечений. [22] |
Метод фокального пятна состоит в том, что преобразование поля ближней зоны идеальной положительной линзой приводит к образованию в ее фокальной плоскости амплитудного распределения интенсивности излучения, совпадающего с распределением поля в дальней зоне. Плоский фронт волны преобразуется идеальной линзой в сферический, сходящийся в фокусе. Вблизи фокальной плоскости образуется пятно радиусом а. [23]
Еще раз поясним, в чем суть дела. Каждая плоская волна из этого спектра фокусируется идеальной линзой в свою точку фокальной плоскости, в результате мы и получаем распределение интенсивности, показанное на рис. 8.48 - дифракционное пятно ( пятно Эйри), в котором концентрируется подавляющая доля светового потока, окруженное чередующимися светлыми ( очень слабыми) и темными кольцами. [24]
Авторы обычно ограничиваются параксиальным приближением и не учитывают ошибок фурье-преобразования. Между тем, оптическое фурье-преобразование, выполняемое идеальной линзой, сопровождается появлением систематических амплитудных, частотных и фазовых погрешностей. Эти ошибки играют существенную роль при выполнении над изображениями операций пространственной фильтрации, корреляционного и спектрального анализа. [25]
Рассмотрим сначала процесс образования изображения с помощью тонкой линзы в когерентном свете. Из геометрической оптики известно, что точка пространства предметов изображается идеальной линзой в виде точки пространства изображений. [26]
Точечный источник света излучает незатухающие сферические волновые фронты, которые при помощи идеальной линзы преобразуются в плоские волновые фронты параллельного светового пучка. [27]
Страницы: 1 2